Anizotropik Ağ Modeli - Anisotropic Network Model - Wikipedia

Anisotrpic Ağ Modeli, biyolojik makromolekülü temsil etmek için elastik bir kütle ve yay ağı kullanır (Elastik Ağ Modeli )

Anizotropik Ağ Modeli (ANM) basit ama güçlü bir araçtır. Normal Mod Pek çok kişi için işlev ve dinamik arasındaki ilişkiyi keşfetmek için başarıyla uygulanan proteinlerin analizi proteinler. Esasen bir Esnek Ağ Modelidir. Cα atomları kuvvet sabitlerinin parçacıklar arası mesafeye bağımlılığı için bir adım fonksiyonu ile.

Teori

Anizotropik Ağ Modeli, Tirion'un (1996) öncü çalışmasından esinlenerek 2000 yılında tanıtıldı (Atilgan ve diğerleri, 2001; Doruker ve diğerleri, 2000), Gauss ağ modeli (GNM) (Bahar ve diğerleri, 1997; Haliloğlu ve diğerleri, 1997) ve EN NMA'yı kalıntı seviyesinde gerçekleştirmenin geçerliliğini ilk gösteren Hinsen'in (1998) çalışmasıyla.
Harmonik potansiyele tabi bir proteinin iç hareketlerini açıklamak için biyolojik makromolekülü elastik bir kütle ve yay ağı olarak temsil eder. Ağdaki her düğüm, kalıntının Cα atomudur ve yaylar, düğümler arasındaki etkileşimleri temsil eder. Genel potansiyel, etkileşim halindeki düğümler arasındaki harmonik potansiyellerin toplamıdır. İki atomu birbirine bağlayan yayın iç hareketlerini tanımlamak için, sadece bir tane vardır. özgürlük derecesi. Niteliksel olarak bu, yayın iki atomun konumları tarafından verilen yönde sıkıştırılmasına ve genişlemesine karşılık gelir. Başka bir deyişle, ANM, Gauss Ağı Modelinin atom başına üç koordinata bir uzantısıdır, böylece yönlülüğü hesaba katar.

Ağ, modelde önceden belirlenmiş tek parametre olan bir kesme mesafesi içindeki tüm etkileşimleri içerir. Global koordinat sistemine göre her bir etkileşimin oryantasyonu hakkındaki bilgiler Kuvvet sabiti matrisi (H) içinde ele alınır ve anizotropik hareketlerin tahminine izin verir. İ ve j düğümlerinden oluşan bir alt sistemi düşünün, let r_ben = (x_ben y_ben z_ben) ve izin ver_j = (x_j y_j z_j) i ve j atomlarının anlık konumları olabilir. Atomlar arasındaki denge mesafesi s ile temsil edilir_ij^Ö ve anlık mesafe s ile verilir_ij. İ ve j arasındaki yay için, bilinmeyen yay sabiti γ cinsinden harmonik potansiyel şu şekilde verilir:

${ displaystyle V_ {ij} = { gamma 2'den fazla} {(s_ {ij} - {s_ {ij}} ^ {o})} ^ {2}}$

Potansiyelin ikinci türevleri, V_ij r bileşenlerine göre_ben denge konumunda değerlendirilir, yani s_ij^Ö = s_ij, vardır

${ displaystyle { kısmi ^ {2} V_ {ij} kısmi kısmi {x_ {i}} ^ {2}} = { kısmi ^ {2} V_ {ij} üzerinden kısmi {x_ {j} } ^ {2}} = { gamma over {s_ {ij}} ^ {2}} {(x_ {j} -x_ {i})} ^ {2}}$

${ displaystyle { kısmi ^ {2} V_ {ij} üzeri kısmi x_ {i} kısmi y_ {j}} = {- gamma {s_ {ij}} ^ {2}} {(x_ {j} -x_ {i})} {(y_ {j} -y_ {i})}}$

Yukarıdaki, ANM'nin altında yatan temel varsayımlardan birinin doğrudan bir sonucudur - belirli bir kristal yapının enerjisel minimum olduğu ve enerji minimizasyonu gerektirmediği.

Sistemin kuvvet sabiti şu şekilde tanımlanabilir: Hessian Matrix - (potansiyel V'nin ikinci kısmi türevi):

${ displaystyle mathrm {H} = { begin {bmatrix} {H_ {ii}} & {H_ {ij}} {H_ {ji}} ve {H_ {jj}} end {bmatrix}}}$

Her bir Hi, j öğesi, i, j düğümlerinin yönelimiyle ilgili anizotropik bilgileri tutan 3x3 bir matristir. Bu tür her alt matris (veya Hessian'ın "süper öğesi") şu şekilde tanımlanır:

${ displaystyle H_ {ij} = { başla {bmatrix} { kısmi ^ {2} V_ {ij} üzerinden kısmi x_ {i} kısmi x_ {j}} ve { kısmi ^ {2} V_ { ij} üzerinden kısmi x_ {i} kısmi y_ {j}} & { kısmi ^ {2} V_ {ij} üzerinden kısmi x_ {i} kısmi z_ {j}} { kısmi ^ {2} V_ {ij} over kısmi y_ {i} kısmi x_ {j}} & { kısmi ^ {2} V_ {ij} üzerinden kısmi y_ {i} kısmi y_ {j}} & { kısmi ^ {2} V_ {ij} üzerinden kısmi y_ {i} kısmi z_ {j}} { kısmi ^ {2} V_ {ij} üzerinden kısmi z_ {i} kısmi x_ {j}} & { kısmi ^ {2} V_ {ij} üzerinden kısmi z_ {i} kısmi y_ {j}} ve { kısmi ^ {2} V_ {ij} üzerinden kısmi z_ {i } kısmi z_ {j}} end {bmatrix}}}$

Potansiyelin tanımını kullanarak, Hessian şu şekilde genişletilebilir:

${ displaystyle H_ {ij} = {- gamma over {s_ {ij}} ^ {2}} { begin {bmatrix} {(x_ {j} -x_ {i}) (x_ {j} -x_ {i})} & {(x_ {j} -x_ {i}) (y_ {j} -y_ {i})} ve {(x_ {j} -x_ {i}) (z_ {j} -z_ {i})} {(y_ {j} -y_ {i}) (x_ {j} -x_ {i})} ve {(y_ {j} -y_ {i}) (y_ {j} - y_ {i})} ve {(y_ {j} -y_ {i}) (z_ {j} -z_ {i})} {(z_ {j} -z_ {i}) (x_ {j} -x_ {i})} & {(z_ {j} -z_ {i}) (y_ {j} -y_ {i})} & {(z_ {j} -z_ {i}) (z_ {j} -z_ {i})} end {bmatrix}}}$

daha sonra şu şekilde yazılabilir:

${ displaystyle H_ {ij} = {- gamma over {s_ {ij}} ^ {2}} { begin {bmatrix} x_ {j} -x_ {i} y_ {j} -y_ {i } z_ {j} -z_ {i} end {bmatrix}} { begin {bmatrix} x_ {j} -x_ {i} & y_ {j} -y_ {i} & z_ {j} -z_ {i } end {bmatrix}}}$

Burada, kuvvet sabiti matrisi veya kendir matrisi H, düğümlerin oryantasyonu hakkında bilgi tutar, ancak etkileşimin türü (etkileşimin kovalent veya kovalent olmayan, hidrofobik veya hidrofobik olmaması gibi) hakkında bilgi içermez. ). Ek olarak, etkileşim halindeki düğümler arasındaki mesafe doğrudan dikkate alınmaz. Etkileşimler arasındaki mesafeyi hesaba katmak için, i, j düğümleri arasındaki her etkileşimi mesafe, sp ile ağırlıklandırabiliriz. Hessian matrisinin yeni köşegen dışı elemanları aşağıdaki formu alır, burada p ampirik bir parametredir:
${ displaystyle H_ {ij} = {- 1 over {s_ {ij}} ^ {p + 2}} { begin {bmatrix} {(X_ {j} -X_ {i}) (X_ {j} - X_ {i})} & {(X_ {j} -X_ {i}) (Y_ {j} -Y_ {i})} ve {(X_ {j} -X_ {i}) (Z_ {j} - Z_ {i})} {(Y_ {j} -Y_ {i}) (X_ {j} -X_ {i})} ve {(Y_ {j} -Y_ {i}) (Y_ {j} -Y_ {i})} ve {(Y_ {j} -Y_ {i}) (Z_ {j} -Z_ {i})} {(Z_ {j} -Z_ {i}) (X_ {j } -X_ {i})} & {(Z_ {j} -Z_ {i}) (Y_ {j} -Y_ {i})} & {(Z_ {j} -Z_ {i}) (Z_ {j } -Z_ {i})} end {bmatrix}}}$

Muadili Kirchhoff matrisi GNM'nin Γ'si ANM'de basitçe (1 / γ) Η'dir. Ayrışması sıfır olmayan 3N - 6 verir özdeğerler ve ayrı modların ilgili frekanslarını ve şekillerini yansıtan 3N - 6 özvektörleri. Dalgalanmalar hakkında istenen bilgiyi tutan Η'nin tersi, her biri dalgalanma vektörlerinin çiftleri arasındaki 3 x 3 korelasyon matrisiyle ölçeklenen N x N süper elementten oluşur. Ancak Hessian, sıralaması 3N-6 olduğundan (katı bir vücut hareketinden sorumlu 6 değişken) tersinir değildir. Başka bir deyişle, rijit harekete karşılık gelen öz değerleri 0'dır, bu da determinantın 0 olmasıyla sonuçlanır ve matrisi tersinmez yapar. Bir sözde ters elde etmek için özdeğer problemine bir çözüm elde edilir:

${ displaystyle H = U Lambda {U ^ {T}}}$

Sözde ters, 3N-6 özvektörlerinden ve ilgili sıfır olmayan öz değerlerinden oluşur. Λi, boyutlarına göre küçükten büyüğe sıralanmış H'nin özdeğerleridir ve Ui karşılık gelen özvektörlerdir. Özvektörler (U matrisinin sütunları) titreşim yönünü ve farklı modlardaki göreceli genliği tanımlar.

ANM ve GNM'yi Karşılaştırmak

ANM ve GNM'nin her ikisi de elastik bir ağ modeline dayanmaktadır. GNM, proteinlerin ve komplekslerinin titreşim dinamiklerini çok sayıda çalışmada doğru bir şekilde tanımladığını kanıtlamıştır. GNM, ortalama kare yer değiştirmeler ve dalgalanmalar arasındaki çapraz korelasyonlar, hareket N boyutlu bir mod uzayına yansıtılır, ANM yaklaşımı, yönlü tercihleri değerlendirmemize izin verir ve böylece 3N - 6 dahili modun 3 boyutlu tanımlarını sağlar.

GNM dalgalanma tahminlerinin, ANM ile hesaplananlara göre deneylerle daha iyi uyuştuğu görülmüştür. GNM'nin daha yüksek performansı, mesafe değişikliklerine ek olarak oryantasyonel deformasyonları hesaba katan temelde yatan potansiyele bağlanabilir.

Modelin Değerlendirilmesi

ANM, deneysel verilerle en yüksek korelasyonu ve doğruluk ve uygulanabilirlik sınırlarını sağlayan optimal model parametrelerini oluşturmak için geniş bir protein seti üzerinde değerlendirilmiştir. ANM, teoriden tahmin edilen dalgalanmalar ile deneysel olarak gözlemlenen dalgalanmalar (PDB'de biriken B-faktörleri) karşılaştırılarak değerlendirilir. Değerlendirme sırasında, davranış modelleri hakkında aşağıdaki gözlemler yapılmıştır.

ANM, GNM gibi belirli bir aralıkta kesim mesafesi seçimine duyarsızlık gösterir.
Etkileşimleri mesafeye göre ağırlıklandırmak, korelasyonu geliştirir.
Globüler proteinlerdeki kalıntı dalgalanmalarının, globüler olmayan proteinlerdekinden daha doğru bir şekilde tahmin edildiği gösterilmiştir.
İncelenen yapının çözünürlüğünün artmasıyla deneylerle uyum içinde önemli gelişme gözlenmiştir.
Öngörülen dalgalanmaların doğruluğunun çözücü erişilebilirlikleriyle nasıl ilişkili olduğu anlaşılırken, gömülü kalıntılar için tahminlerin çözücüye maruz kalanlara kıyasla deneysel verilerle önemli ölçüde daha uyumlu olduğu gösterilmiştir.
Polar / yüklü kalıntılar, hidrofobik olanlardan daha doğru bir şekilde tahmin edilir; bu, kristal temaslarda yüzey hidrofobik kalıntıların dahil olmasının olası bir sonucudur.

ANM uygulamaları

Biyo-moleküler sistemin kolektif dinamiklerini tanımlamak için ümit verici bir araç olduğu kanıtlanan ANM'nin yakın zamandaki dikkate değer uygulamaları aşağıdaki çalışmaları içerir:
- Hemoglobin, Chunyan ve diğerleri tarafından, 2003.
- Grip virüsü Hemagglutinin A, Isin ve diğerleri, 2002.
- Tubulin, Keskin vd., 2002.
- HIV-1 ters transkriptaz farklı inhibitörlerle kompleks hale getirildi, Temiz ve Bahar, 2002.
- HIV-1 proteaz, Micheletti ve diğerleri, 2004; Vincenzo ve diğerleri, 2006.
- DNA-polimeraz, Delarue ve Sanejouand, 2002.
- Motor proteinleri Zheng ve Brooks, 2005; Zheng ve Brooks, 2005; Zheng ve Doniach, 2003.
- Membran proteinleri potasyum kanalları dahil, Shrivastava ve Bahar, 2006.
- Rodopsin, Rader ve diğerleri tarafından, 2004.
- Nikotinik asetilkolin reseptörü Hung ve diğerleri, 2005; Taly ve diğerleri, 2005.
- Yardımcı Aktivite ailesi 9 ve Yardımcı Aktivite ailesi 10 litik polisakkarit monooksijenaz ailesi, Arora ve diğerleri, 2019 [1] ve birkaç tane daha.

ANM Web Sunucuları

Eyal E, Yang LW, Bahar I. tarafından 2006 yılında geliştirilen ANM web sunucusu, ANM hesaplamalarının gerçekleştirilmesi için web tabanlı bir arayüz sunar; ana güçlü yanları hızlı hesaplama yeteneği ve analiz ve yorumlama için kullanıcı dostu grafiksel yeteneklerdir. çıktılar.
- Anisotropik Ağ Modeli web sunucusu. [2]
- ANM sunucusu. [3]

Referanslar

Elastik bir ağ modeli ile proteinlerin dalgalanma dinamiklerinin anizotropisi, A.R. Atilgan ve diğerleri, Biophys. J. 80, 505 (2001).
Anizotropik ağ modeli: sistematik değerlendirme ve yeni bir web arayüzü, Eyal E, Yang LW, Bahar I. Biyoinformatik. 22, 2619–2627, (2006)
Moleküler dinamik simülasyonları ve analitik yaklaşımlarla tahmin edilen protein dinamikleri: alfa-amilaz inhibitörüne uygulama, Doruker, P, Atilgan, AR & Bahar, I, Proteins, 15, 512-524, (2000).
Hinsen, K. (1998) Yaklaşık normal mod hesaplamaları ile alan hareketlerinin analizi, Proteins, 33, 417-429. PMID 11159421
Bahar, ben. et al. (1997) Tek parametreli harmonik potansiyel kullanarak proteinlerdeki termal dalgalanmaların doğrudan değerlendirilmesi. Fold Des, 2, 173-181
Chennubhotla, C. et al. (2005) Biyomoleküler makineyi anlamak için elastik ağ modelleri: enzimlerden supramoleküler düzeneklere. Phys Biol, 2, S173-S180.
Cui, Q. ve Bahar, ben. (2006) Normal Mod Analizi: Teori ve Biyolojik ve Kimyasal Sistemlere Uygulamalar. Chapman & Hall / CRC, Boca Raton, FL.
Arora vd. (2019) Lytic polisakkarid monoksijenazların yapısal dinamikleri, oldukça esnek bir substrat bağlama bölgesini ortaya çıkarmaktadır. J Mol Graph Model, 88, 1-10. [4]

Ayrıca bakınız

Gauss ağ modeli