Bickley jet - Bickley jet - Wikipedia

İçinde akışkan dinamiği, Bickley jet sabit iki boyutlu bir laminer düzlemdir jet büyük jet ile Reynolds sayısı 1937'de analitik çözümü veren W.G.Bickley'in adını taşıyan, hareketsiz halde sıvıya çıkan,^[1] türetilen probleme Schlichting 1933'te^[2] ve eksenel simetrik koordinatlarda karşılık gelen problem olarak adlandırılır Schlichting jeti. Çözüm, yalnızca jet başlangıcından uzak mesafeler için geçerlidir.

Akış açıklaması^[3][4]

Aynı akışkanın içine çıkan sabit bir düzlemi, dar bir yarıktan çok küçük olduğu varsayılan bir tür batık fıskiyeyi düşünün (öyle ki akışkan, başlangıç ​​noktasından çok uzakta yarığın şeklini ve boyutunu kaybeder. sadece net momentum akışı). Hız olsun ${ displaystyle (u, v)}$ Kartezyen koordinatında ve jetin ekseni ${ displaystyle x}$ orifiste orifisli eksen. Akış, büyük için kendine benzer Reynolds sayısı (jet o kadar ince ki ${ displaystyle u (x, y)}$ çaprazda çok daha hızlı değişir ${ displaystyle y}$ akış yönünden daha yön ${ displaystyle x}$ yön) ve yaklaşık olarak sınır tabakası denklemler.

${ displaystyle { başla {hizalı} { frac { kısmi u} { kısmi x}} + { frac { kısmi v} { kısmi y}} & = 0, u { frac { kısmi u} { kısmi x}} + v { frac { kısmi u} { kısmi y}} & = nu { frac { kısmi ^ {2} u} { kısmi y ^ {2}} }, end {hizalı}}}$

nerede ${ displaystyle nu}$ ... kinematik viskozite ve basınç her yerde dış akışkan basıncına eşittir. akışkan durgun haldeyken, jetin merkezinden uzakta

${ displaystyle u rightarrow 0}$ gibi ${ displaystyle y rightarrow pm infty}$,

ve akış simetrik olduğu için ${ displaystyle x}$ eksen

${ displaystyle v = 0}$ -de ${ displaystyle y = 0}$,

ve ayrıca katı sınır olmadığından ve basınç sabit olduğundan, momentum akısı ${ displaystyle M}$ normal herhangi bir düzlemde ${ displaystyle x}$ eksen aynı olmalı

${ displaystyle M = 2 rho int _ {0} ^ { infty} u ^ {2} , dy}$

sabittir, nerede ${ displaystyle rho}$ bu da sıkıştırılamaz akış için sabittir.

Sabit eksenel momentum akısının kanıtı

Sabit momentum akısı koşulu, momentum denkleminin jet boyunca entegre edilmesiyle elde edilebilir.

${ displaystyle { başla {hizalı} & int _ {- infty} ^ { infty} u { frac { kısmi u} { kısmi x}} , dy + int _ {- infty} ^ { infty} v { frac { kısmi u} { kısmi y}} , dy = sol [ nu { frac { kısmi u} { kısmi y}} sağ] _ {- infty } ^ { infty}, [10pt] & { frac {d} {dx}} int _ {- infty} ^ { infty} u ^ {2} , dy = 0, quad Sağa quad int _ {0} ^ { infty} u ^ {2} , dy = { text {sabit}}. End {hizalı}}}$

nerede ${ Displaystyle v kısmi u / kısmi y = kısmi (uv) / kısmi y-u kısmi v / kısmi y = kısmi (uv) / kısmi y + u kısmi u / kısmi x}$ yukarıdaki denklemi basitleştirmek için kullanılır. Kütle akışı ${ displaystyle Q}$ normal herhangi bir enine kesitte ${ displaystyle x}$ eksen sabit değildir, çünkü dış sıvının jete yavaş bir şekilde girmesi ve bu sınır tabakası çözümünün bir parçasıdır. Bu, süreklilik denklemini sınır katmanına entegre ederek kolayca doğrulanabilir.

${ displaystyle { başlangıç ​​{hizalı} int _ {- infty} ^ { infty} { frac { kısmi u} { kısmi x}} , dy + int _ {- infty} ^ { infty} { frac { bölümlü v} { bölüm y}} , dy & = 0, [8pt] { frac {d} {dx}} int _ {- infty} ^ { infty} u , dy = - { Büyük [} v { Büyük]} _ {- infty} ^ { infty} & = - 2v (x, infty). end {hizalı}}}$

simetri koşulu nerede ${ displaystyle v (x, - infty) = - v (x, infty)}$ kullanıldı.

Kendine benzer çözüm^[5][6][7]

Kendi kendine benzer çözüm, dönüşümün tanıtılmasıyla elde edilir.

${ displaystyle eta = { frac {y} {x ^ {2/3}}}, quad u = { frac {6 nu} {x ^ {1/3}}} F '( eta ), quad v = { frac {2 nu} {x ^ {2/3}}} (2 eta F '( eta) -F ( eta))}$

denklem indirgenir

${ displaystyle F '' '+ 2FF' '+ 2F' ^ {2} = 0,}$

sınır koşulları olurken

${ displaystyle F '( pm infty) = 0, quad F (0) = 0, quad M = 72 nu ^ {2} rho int _ {0} ^ { infty} F' ^ {2} , d eta.}$

Kesin çözüm şu şekilde verilir:

${ Displaystyle F ( eta) = alpha tanh alpha eta}$

nerede ${ displaystyle alpha}$ aşağıdaki denklemden çözülür

${ displaystyle M = 72 nu ^ {2} rho int _ {0} ^ { infty} operatorname {sech} ^ {4} eta , d eta = 48 nu ^ {2} rho alpha ^ {3}, quad Rightarrow quad alpha = left ({ frac {M} {48 nu ^ {2} rho}} right) ^ {1/3}.}$

İzin vermek

${ displaystyle xi = alpha eta = 0,2752 sol ({ frac {M} { nu ^ {2} rho}} sağ) ^ {1/3} { frac {y} {x ^ {2/3}}},}$

hız şu şekilde verilir:

${ displaystyle { begin {align} u & = 0.4543 left ({ frac {M ^ {2}} { nu rho ^ {2} x}} sağ) ^ {1/3} operatorname {sech } ^ {2} xi, v & = 0.5503 left ({ frac {M nu} { rho x ^ {2}}} sağ) ^ {1/3} (2 xi operatöradı { sech} ^ {2} xi - tanh xi). end {hizalı}}}$

Kütle akış hızı ${ displaystyle Q}$ uzaktan bir düzlem boyunca ${ displaystyle x}$ ağızdan normalden jete

${ displaystyle Q = 2 rho int _ {0} ^ { infty} u , dy = 3.3019 (M nu ^ {2} rho x) ^ {1/3}.}$

Ayrıca bakınız

• Landau-Squire jet

Referanslar