Darrieus-Landau kararsızlığı - Darrieus–Landau instability

Darrieus-Landau kararsızlığı meydana gelen içsel bir alev kararsızlığıdır önceden karıştırılmış alevler tarafından üretilen gazın ısıl genleşmesi nedeniyle yanma süreç. Bağımsız olarak tahmin edildi Georges Jean Marie Darrieus ve Lev Landau.^[1][2]

Darrieus-Landau istikrarsızlığının arkasındaki istikrarsızlık analizi, bir düzlemsel, önceden karıştırılmış alev ön kısım çok küçük tedirginliklere maruz kaldı.^[3] Bu düzenlemeyi, reaktanların (yakıt ve oksitleyici) aleve doğru yönlendirilmiş ve ona dik bir u1 hızıyla ve yanmış gazların da alevi dikey olarak terk ettiği, bozulmamış alevin sabit olduğu bir düzenleme olarak düşünmek yararlıdır. yol ama hızı u2. Analiz, akışın bir sıkıştırılamaz akış ve düzensizlikler doğrusallaştırılmış Euler denklemleri ve bu nedenle, görünmezdir. Bu düşüncelerle, bu analizin ana sonucu, yanmış maddenin yoğunluğu gazlar yanma işlemi tarafından üretilen gazın termal genleşmesi nedeniyle pratikte olduğu gibi reaktanlarınkinden daha azdır, alev cephesi herhangi bir pertürbasyona kararsızdır. dalga boyu. Diğer bir sonuç, tedirginliklerin büyüme hızının dalga boyları ile ters orantılı olmasıdır; bu nedenle küçük alev kırışıklıkları (ancak karakteristik alev kalınlığından daha büyük) büyük olanlardan daha hızlı büyür. Bununla birlikte, pratikte, Darrieus ve Landau'nun analizi tarafından dikkate alınmayan yayılma ve kaldırma etkileri, stabilize edici bir etkiye sahip olabilir.^[4][5][6][7]

Dostane Liñán ve Forman A. Williams kitaplarında alıntı^[8][9] o Darrius (1938) ve Landau (1944) için - kararlı düzlemsel laminer alevlerin varlığına dair laboratuvar kanıtları karşısında - bir düzlem alev tabakasının tüm dalgaların rahatsızlıklarına karşı kararsızlığını gösteren analizler yayınlamak gerçekten de cesaretliydi.

Dağılım ilişkisi

Sabit düzlemsel alev levhasındaki rahatsızlıklar formdaysa ${ displaystyle e ^ {i mathbf {k} cdot mathbf {x} _ { bot} + omega t}}$, nerede ${ displaystyle mathbf {x} _ { bot}}$ sabit alev tabakasına dik enine koordinat sistemidir, ${ displaystyle t}$ tam zamanı ${ displaystyle mathbf {k}}$ rahatsızlığın dalga yönüdür ve ${ displaystyle omega}$ rahatsızlığın zamansal büyüme oranıdır. Daha sonra dispersiyon ilişkisi verilir^[10]

${ displaystyle { frac { omega} {S_ {L} k}} = { frac {R} {1 + R}} sol ({ sqrt {1 + { frac {R ^ {2} - 1} {R}}}} - 1 sağ)}$

nerede ${ displaystyle S_ {L}}$ laminer yanma hızıdır (veya aleve sabitlenmiş bir çerçevede alevin çok yukarı akış hızı), ${ displaystyle k = | mathbf {k} |}$ ve ${ displaystyle R = rho _ {u} / rho _ {b}}$ yanmamış gaz yoğunluğuna oranıdır.

Dan beri ${ displaystyle R> 1}$ ısı yayılımı ile termal genleşme nedeniyle her zaman yanma, büyüme oranı ${ displaystyle omega> 0}$ ayrıca tüm dalga sayıları için her zaman pozitiftir. Dalga boyu alev kalınlığı ile karşılaştırılabilir hale geldiğinde tüm analiz geçersiz hale gelir, yani, ${ displaystyle k ^ {- 1} sim l_ {F} = alpha / S_ {L}}$, nerede ${ displaystyle alpha}$ ... termal yayılma.

Dikey olarak yayılan düzlemsel alevler için kaldırma kuvvetleri hesaba katılırsa, büyüklükteki yerçekimi vektörü ${ displaystyle g}$ yanmamış taraftan yanmış gaz tarafına işaret ederse, dispersiyon ilişkisi olur

${ displaystyle { frac { omega} {S_ {L} k}} = { frac {R} {1 + R}} sol [{ sqrt {1+ left ({ frac {R ^ { 2} -1} {R}} sağ) left (1 - { frac {g} {S_ {L} ^ {2} kR}} sağ)}} - 1 sağ]}$

Bu, yerçekiminin ne zaman kararlılık getirdiğini ima eder. ${ displaystyle k ^ {- 1}> l_ {b} = S_ {L} ^ {2} R / g}$.

Alev boyunca yoğunluk sıçramasından kaynaklanan kararsızlık bölgesi aralığı, ${ displaystyle l_ {F}$. Eğer ${ displaystyle l_ {b}$o zaman hidrodinamik kararsızlık yoktur.

Referanslar