G-eşliği - G-parity

İçinde parçacık fiziği, G-eşliği bir çarpımsal kuantum sayısı bu genellemeden kaynaklanır C-eşlik -e çoklular parçacıkların.

C-parite yalnızca tarafsız sistemler için geçerlidir; içinde pion üçlü, sadece π⁰ vardır C-parite. Diğer taraftan, güçlü etkileşim görmüyor elektrik yükü, bu yüzden π arasında ayrım yapamaz⁺, π⁰ ve π⁻. Genelleştirebiliriz C-parite, böylece belirli bir multiplet'in tüm şarj durumları için geçerlidir:

{ displaystyle { mathcal {G}} { begin {pmatrix} pi ^ {+} pi ^ {0} pi ^ {-} end {pmatrix}} = eta _ {G } { begin {pmatrix} pi ^ {+} pi ^ {0} pi ^ {-} end {pmatrix}}}

nerede η_G = ± 1 özdeğerler nın-nin G-parite. G-parite operatörü olarak tanımlanır

{ displaystyle { mathcal {G}} = { mathcal {C}} , e ^ {(i pi I_ {2})}}

nerede ${ displaystyle { mathcal {C}}}$ ... C-parite operatörü ve ben₂ 2. bileşenle ilişkili operatör izospin "vektör". G-parite şunların birleşimidir: şarj konjugasyonu ve bir π rad İzospin uzayının 2. ekseni etrafında (180 °) dönme. Yük konjugasyonu ve izospinin güçlü etkileşimlerle korunduğu göz önüne alındığında, G. Zayıf ve elektromanyetik etkileşimler, buna rağmen değişmez değildir. G-parite.

Dan beri G-parite bütün bir çoklu üzerinde uygulanır, yük birleştirme çokluleti nötr bir varlık olarak görmelidir. Bu nedenle, sadece ortalama yükü 0 olan katlar, G, yani

{ displaystyle { bar {Q}} = { bar {B}} = { bar {Y}} = 0}

(görmek Q, B, Y ).

Genel olarak

{ displaystyle eta _ {G} = eta _ {C} , (- 1) ^ {I}}

nerede η_C bir C-parite öz değeri ve ben izospindir.

Sistemin fermiyon-antifermiyon veya bozon-antiboson olması fark etmeksizin, ${ displaystyle eta _ {C}}$ her zaman eşittir ${ displaystyle (-1) ^ {L + S}}$ , sahibiz

{ displaystyle eta _ {G} = (- 1) ^ {S + L + I} ,}

.

Ayrıca bakınız

Kuark modeli

Referanslar

T. D. Lee ve C. N. Yang (1956). "Yük konjugasyonu, yeni bir kuantum numarası G ve bir nükleon-antinükleon sistemi ile ilgili seçim kuralları". Il Nuovo Cimento. 3 (4): 749–753. Bibcode:1956NCim .... 3..749L. doi:10.1007 / BF02744530.
Charles Goebel (1956). "NN̅ İmhası için Seçim Kuralları". Phys. Rev. 103 (1): 258–261. Bibcode:1956PhRv..103..258G. doi:10.1103 / PhysRev.103.258.