GNU Arşimet - GNU Archimedes

Bu makalenin birden çok sorunu var. Lütfen yardım et onu geliştir veya bu konuları konuşma sayfası. (Bu şablon mesajların nasıl ve ne zaman kaldırılacağını öğrenin) Bu makale genel bir liste içerir Referanslar, ancak büyük ölçüde doğrulanmamış kalır çünkü yeterli karşılık gelmiyor satır içi alıntılar. Lütfen yardım edin geliştirmek bu makale tanıtım daha kesin alıntılar. (Nisan 2012) (Bu şablon mesajını nasıl ve ne zaman kaldıracağınızı öğrenin) Bu makale için ek alıntılara ihtiyaç var doğrulama. Lütfen yardım et bu makaleyi geliştir tarafından güvenilir kaynaklara alıntılar eklemek. Kaynaksız materyale itiraz edilebilir ve kaldırılabilir. Kaynakları bulun: "GNU Arşimet"  – Haberler  · gazeteler  · kitabın  · akademisyen  · JSTOR (Nisan 2012) (Bu şablon mesajını nasıl ve ne zaman kaldıracağınızı öğrenin) (Bu şablon mesajını nasıl ve ne zaman kaldıracağınızı öğrenin)

GNU Arşimet

Orijinal yazar (lar)	Jean Michel Sellier
Geliştirici (ler)	GNU projesi
Kararlı sürüm	2.0.1 / 30 Nisan 2013; 7 yıl önce (2013-04-30)[1]
İşletim sistemi	Linux, UNIX
Tür	TCAD
Lisans	GPL
İnternet sitesi	gnu.org/yazılım/Arşimet/

Arşimet bir TCAD mikron altı ve mezoskopik yarı iletken cihazları tasarlamak ve simüle etmek için mühendisler tarafından kullanılmak üzere paket. Arşimet ücretsiz yazılım ve böylece kopyalanabilir, değiştirilebilir ve yeniden dağıtılabilir GPL. Arşimet kullanır Topluluk Monte Carlo yöntemdir ve Silikon, Germanyum, GaAs, InSb, AlSb, AlAs, AlxInxSb, AlxIn (1-x) Sb, AlP, AlSb, GaP, GaSb, InP ve bunların bileşiklerindeki elektronlar ve ağır delikler için fizik efektlerini ve taşınmasını simüle edebilir (III-V yarı iletken malzemeler), Silikon Oksit ile birlikte. Uygulanan ve / veya kendi kendine tutarlı elektrostatik ve manyetik alanlar, Poisson ve Faraday denklemleri.

GNU projesi Mayıs 2012'de yazılım paketinin Aeneas^[2] Arşimet ile değiştirilecek ve bunu Monte Carlo yarı iletken cihaz simülasyonları için GNU paketi haline getirecek.^[3]

Giriş

Arşimet, 2005 yılında GPL altında ilk kez piyasaya sürülen yarı iletken cihaz simülasyonları için GNU paketidir. O zamandan beri projenin lideri ve ana geliştiricisi olan Jean Michel Sellier tarafından yaratılmıştır. Ücretsiz bir yazılımdır ve bu nedenle GPL altında kopyalanabilir, değiştirilebilir ve yeniden dağıtılabilir. Bu, Arşimet kullanmanın en büyük avantajlarından biridir.

Arşimet, tanınmış TCAD yazılımı ailesine aittir, yani teknolojik olarak ilgili ürünlerin geliştirilmesine yardımcı olmak için kullanılan araçlar. Özellikle, bu paket mühendislere mikron altı tasarım ve simüle etme konusunda yardımcı olur ve mezoskopik yarı iletken cihazlar. Gelecekteki bir sürümde Archimedes, Wigner Monte Carlo formalizmini kullanarak nano cihazları da simüle edebilecek.^[4] (deneysel bir yayın şu adreste bulunabilir:^[5]). Bugün Arşimet, simülasyon ve üretim amacıyla birçok büyük şirkette kullanılmaktadır.

Arşimet, herkes kaynaklara erişebildiği, bunları değiştirebildiği ve test edebildiği için öğretim amaçlı da kullanışlıdır. Bugün, dünyanın dört bir yanındaki yüzlerce üniversitede ders vermek için kullanılmaktadır. Ayrıca öğrenciler için geliştirilmiş basitleştirilmiş bir versiyon nanoHUB.org'da mevcuttur.

Ensemble Monte Carlo yöntemi Arşimet'in bir cihazın davranışını simüle etmek ve tahmin etmek için kullandığı yöntemdir. Monte Carlo çok kararlı ve güvenilir olan Arşimet, bir cihazın özelliklerini bu sonuncusu üretilmeden önce bile bilmek için kullanılabilir.

Bir cihazın fiziği ve geometrisi basitçe bir komut dosyasıyla tanımlanır, bu da bu anlamda Arşimet'i oldukça genel yarı iletken cihazların simülasyonu için güçlü bir araç haline getirir.

Arşimet, Silikon, Germanyum, GaAs, InSb, AlSb, AlAs, AlxInxSb, AlxIn (1-x) Sb, AlP, AlSb, GaP, GaSb, InP'de elektronlar ve ağır delikler için çok sayıda fizik efektini simüle edebilir ve Silikon Oksit ile birlikte bileşikleri (III-V yarı iletken malzemeler), Poisson ve Faraday denklemi aracılığıyla uygulanan ve / veya kendi kendine tutarlı elektrostatik ve manyetik alanlar. Aynı zamanda heteroyapılarla da başa çıkabilir.

Boltzmann taşıma denklemi

Boltzmann taşıma denklemi modeli yarı iletkenlerde taşınmanın analizinde kullanılan ana araç olmuştur. BTE denklemi şu şekilde verilir:

${ displaystyle { frac { kısmi f} { kısmi t}} + { frac {1} { hbar}} nabla _ {k} E (k) nabla _ {r} f + { frac { qF (r)} { hbar}} nabla _ {k} f = sol [{ frac { kısmi f} { kısmi t}} sağ] _ { mathrm {çarpışma}}}$

${ displaystyle v = { frac {1} { hbar}} nabla _ {k} E (k)}$

dağıtım işlevi, f, ilgili tüm gözlemlenebilirleri çıkarmak için kullanılan ve hem gerçek hem de elektron dağılımının tam bir tasvirini veren boyutsuz bir fonksiyondur. k-alanı. Ayrıca, fiziksel olarak parçacık enerjisinin işgal edilme olasılığını temsil eder. k pozisyonda r ve zamant. Ek olarak, yedi boyutlu bir integro-diferansiyel denklem (faz uzayında altı boyut ve zaman içinde bir boyut) olması nedeniyle BTE'nin çözümü zahmetlidir ve çok özel kısıtlamalar altında kapalı analitik formda çözülebilir. Sayısal olarak, BTE'ye yönelik çözüm, deterministik bir yöntem veya bir stokastik yöntem kullanılarak kullanılır. Belirleyici yöntem çözümü, küresel harmonik yaklaşımı gibi ızgara tabanlı sayısal bir yönteme dayanırken, Monte Carlo BTE'yi çözmek için kullanılan stokastik yaklaşımdır.

Monte Carlo yöntemi

Yarı klasik Monte Carlo yöntemi karmaşık içeren Boltzmann taşıma denklemine kesin çözüm sağlamak için kullanılan istatistiksel bir yöntemdir bant yapısı ve saçılma süreçler. Bu yaklaşım, saçılma mekanizmalarının kuantum mekanik olarak işlenmesi nedeniyle yarı klasiktir. Fermi'nin Altın Kuralı saçılma olayları arasındaki nakil, klasik parçacık kavramı kullanılarak işlenir. Monte Carlo modeli özünde her serbest uçuşta parçacık yörüngesini izler ve buna karşılık gelen saçılma mekanizmasını stokastik olarak seçer. Yarı klasik Monte Carlo'nun en büyük avantajlarından ikisi, saçılma terimleri dahilinde çeşitli farklı saçılma mekanizmalarının doğru kuantum mekanik işlemesini sağlama yeteneği ve enerji veya k-uzayında taşıyıcı dağılımının şekli hakkında varsayımın olmamasıdır. Bir elektronun hareketini tanımlayan yarı klasik denklem

${ displaystyle { frac {dr} {dt}} = { frac {1} { hbar}} nabla _ {k} E (k)}$

${ displaystyle { frac {dk} {dt}} = { frac {qF (r)} { hbar}}}$

burada F elektrik alanı, E (k) enerji dağılım bağıntısı ve k momentum dalga vektörüdür. Yukarıdaki denklemi çözmek için, bant yapısı (E (k)) hakkında güçlü bilgiye ihtiyaç vardır. E (k) ilişkisi, parçacığın cihaz içinde nasıl hareket ettiğini açıklar, ayrıca taşıma için gerekli olan yararlı bilgileri gösterir. durumların yoğunluğu (DOS) ve parçacık hızı. Yarı ampirik sözde potansiyel yöntem kullanılarak bir Tam bant E (K) ilişkisi elde edilebilir.^[6]

Ekran görüntüleri

• 

  Arşimet kullanan basit bir 2D diyot simülasyonu. Diyot basit bir n + -n-n + yapısıdır, kanal uzunluğu 0,4 mikrona eşittir. Diyotun 0.3 mikronluk iki n + bölgesi vardır (yani toplam uzunluk 1.0 mikrondur). Katkılama bölgelerindeki yoğunluk sırasıyla n + = 1.e23 / m ^ 3 ve n = 1.e21 / m ^ 3'tür. Uygulanan voltaj 2.0 Volta eşittir.

• 

  Arşimet kullanan bir 2D Silikon MESFET simülasyonu. Arşimet, ilgili tüm saçılma mekanizmalarını hesaba katar.

Referanslar

Dış bağlantılar

• Resmi internet sitesi
• tam bir kılavuzun taslağı
• Kullanım kılavuzu