K kenarı - K-edge

İçinde X-ışını absorpsiyon spektroskopisi, K kenarı x-ışını emiliminde ani bir artıştır. X ışınlarının enerjisi en içteki bağlanma enerjisinin hemen üstünde elektron kabuğu of atomlar fotonlarla etkileşim. Terim dayanmaktadır X-ışını gösterimi, en içteki elektron kabuğunun K-kabuğu olarak bilindiği yer. Fiziksel olarak, zayıflamadaki bu ani artışa neden olur fotoelektrik fotonların soğurulması. Bu etkileşimin gerçekleşmesi için, fotonların K-kabuğu elektronlarının (K-kenarı) bağlanma enerjisinden daha fazla enerjiye sahip olması gerekir. Hemen üzerinde enerjiye sahip bir foton bağlanma enerjisi of elektron bu nedenle, bu bağlanma enerjisinin hemen altında veya önemli ölçüde üzerinde bir enerjiye sahip olan bir fotondan daha fazla soğurulma olasılığı daha yüksektir.

K-kenarına yakın enerjiler de çalışma nesneleridir ve başka bilgiler sağlar.

Kullanım

İki radyokontrast ajanlar iyot ve baryum X ışınlarının absorpsiyonu için ideal K-kabuğu bağlama enerjilerine sahiptir: sırasıyla 33,2 keV ve 37,4 keV, bu da çoğu tanı amaçlı X ışını ışınlarının ortalama enerjisine yakındır. Zayıflamada benzer ani artışlar, K kabuğundan başka iç kabuklarda da bulunabilir; fenomen için genel terim absorpsiyon kenarı.^[1]

Çift enerji bilgisayarlı tomografi teknikler, iyotlu radyokontrast ile vücutta bulunan kan ve kanama gibi diğer yüksek zayıflama biyolojik materyaller arasındaki kontrast derecesini arttırmak için düşük tüp enerjilerinde iyotlu radyokontrastın artan zayıflamasından yararlanır. ^[2]

Metal K kenarı

Metal K kenarı spektroskopi incelemek için kullanılan spektroskopik bir tekniktir elektronik yapılar nın-nin Geçiş metali atomlar ve kompleksler. Bu yöntem ölçer X ışını absorpsiyonu neden olduğu uyarma K-kenarı adı verilen karakteristik bir soğurma tepesi oluşturan, metal üzerinde lokalize edilmiş 1s elektrondan valansa bağlı durumlara. K-kenarı, ön kenar bölgesi (ön kenar ve yükselen kenar geçişlerini içerir) ve kenar yakın bölgesi (yoğun kenar geçişini ve bunun üzerinde ~ 150 eV içerir) olarak bölünebilir.

Ön kenar

Bir K-kenarı açık kabuk Geçiş metali iyon, yoğun kenar sıçramasından daha düşük bir enerjide zayıf bir kenar 1s-değerlik metal-d geçişi gösterir. Bu çift kutuplu yasak geçiş, bir dört kutuplu mekanizma ve / veya son duruma 4p karıştırma yoluyla. Ön kenar ligand alanları hakkında bilgi içerir ve paslanma durumu. Metalin daha yüksek oksidasyonu, metal d orbitallerine göre 1s orbitalinin daha fazla stabilizasyonuna yol açar ve bu da ön kenarın daha yüksek enerjisine yol açar. İle bağ kurma etkileşimleri ligandlar metallerde de değişikliklere neden olur. Etkin nükleer yük (Z_eff), ön kenarın enerjisinde değişikliklere yol açar.

Kenar öncesi geçişin altındaki yoğunluk, emici metalin etrafındaki geometriye bağlıdır ve moleküldeki yapısal simetri ile ilişkilendirilebilir.^[3] Moleküller merkezcilimetri düşük kenar yoğunluğuna sahipken, molekül merkezcilimetriden uzaklaştıkça yoğunluk artar. Bu değişiklik 4p'nin 3 boyutlu orbitallerle daha yüksek oranda karıştırılmasından kaynaklanmaktadır, çünkü molekül merkezcilimetriyi kaybetmektedir.

Yükselen kenar

Yükselen kenar, ön kenarı takip eder ve çözülmesi zor olan birkaç üst üste binen geçişten oluşabilir. Yükselen kenarın enerji konumu, metalin oksidasyon durumu hakkında bilgi içerir.

Bakır kompleksleri söz konusu olduğunda, yükselen kenar, bağ hakkında bilgi sağlayan yoğun geçişlerden oluşur. Cu için^ben türler, bu geçiş ayrı bir omuzdur ve yoğun elektrik-dipol izinli 1s → 4p geçişlerinden kaynaklanır. Bu Cu'da yükselen kenar geçişlerinin normalize yoğunluğu ve enerjisi^ben kompleksler, iki, üç ve dört koordinatlı Cu arasında ayrım yapmak için kullanılabilir^ben Siteler.^[4] Daha yüksek oksidasyon durumundaki bakır atomları durumunda, 1s → 4p geçişi, yakın kenar bölgesi ile karıştırılmış enerjide daha yüksektir. Bununla birlikte, yükselen kenar bölgesinde yoğun bir geçiş Cu^III ve biraz Cu^II resmi olarak yasaklanmış iki elektron 1s → 4p + shakedown geçişinden gelen kompleksler. Bu "sarsılma" süreci, uyarılmış durumun gevşemesine yol açan 1s → 4p geçişinden kaynaklanır ve ardından liganddan metale yük transferi heyecanlı duruma.

Bu yükselen kenar geçişi bir değerlik bağı konfigürasyon (VBCI) modeli Zemin durumu dalga fonksiyonu ve temel durum bilgisi kovalentlik. VBCI modeli, zemin ve uyarılmış durumu, metal bazlı d-durumu ve ligand bazlı yük aktarım durumunun doğrusal bir kombinasyonu olarak tanımlar. Yük transfer durumunun temel duruma katkısı ne kadar yüksekse, daha güçlü metal-ligand bağını gösteren temel durum kovalentliği o kadar yüksektir.

Yakın kenar

Yakın kenara yakın bölgenin nicel olarak analiz edilmesi zordur, çünkü hala çekirdek potansiyelin etkisi altında olan sürekli seviyelere geçişleri tanımlar. Bu bölge, EXAFS bölge ve yapısal bilgiler içerir. MXAN yazılımında uygulanan çoklu saçılma kodu kullanılarak kenar bölgeden metrik parametrelerin çıkarılması elde edilebilir.^[5]

Ligand K kenarı

Ligand K kenarı spektroskopi incelemek için kullanılan spektroskopik bir tekniktir elektronik yapılar metal ligand kompleksler.^[6] Bu yöntem ölçer X ışını absorpsiyonu neden olduğu uyarma ligand 1s elektronlarının doldurulmamış p orbitallerine (Ana kuantum sayısı n <= 4) ve K-kenarı adı verilen karakteristik bir soğurma özelliği oluşturan süreklilik durumları.

Ön kenarlar

Bazı ligand p karakterine sahip orbitallere yol açmaları koşuluyla, kenardan daha düşük enerjilerde geçişler meydana gelebilir; bu özelliklere ön kenarlar denir. Ön kenar yoğunlukları (D₀) dolgusuz orbitaldeki ligand (L) karakterinin miktarı ile ilgilidir:

${displaystyle D_ {0} (L 1sightarrow psi ^ {*}) = const vert langle L 1svert mathbf {r} vert psi ^ {*} angle vert ^ {2} = alpha ^ {2} const vert langle L 1svert mathbf { r} dikey L npangle dikey ^ {2}}$

nerede ${displaystyle psi ^ {*}}$ dolgusuz orbitalin dalga fonksiyonu, r geçiş dipol operatörüdür ve ${displaystyle alpha ^ {2}}$ orbitaldeki "kovalent" veya ligand karakteridir. Dan beri ${displaystyle psi ^ {*} = {sqrt {1-alpha ^ {2}}} vert M_ {d} açı -alpha vert L_ {np} açı}$Yoğunluk ve kuantum geçiş operatörleriyle ilgili yukarıdaki ifade, deneysel değerleri kullanmak için basitleştirilebilir:

${displaystyle D_ {0} = {frac {alpha ^ {2} h} {3n}} I_ {s}}$

burada n, emici ligand atomlarının sayısıdır, h, deliklerin sayısıdır ve I_s deneysel olarak belirlenebilen geçiş dipol integralidir. Bu nedenle, ön kenarların yoğunluğunu ölçerek, bir moleküler orbitaldeki ligand karakterinin miktarını deneysel olarak belirlemek mümkündür.

Ayrıca bakınız

• Metal L-kenar
• Genişletilmiş X-ışını absorpsiyonlu ince yapı

Referanslar