Fotolüminesans - Photoluminescence

Floresan UV ışığı altında çözümler. Emilen fotonlar, daha uzun elektromanyetik dalga boyları altında hızla yeniden yayılır.

Fotolüminesans (olarak kısaltılır PL) dır-dir ışık emildikten sonra herhangi bir madde türünden emisyon fotonlar (Elektromanyetik radyasyon). Birçok formdan biridir. ışıldama (ışık emisyonu) ve foto heyecan (yani, bir atomda elektronları daha yüksek bir enerji seviyesine uyaran fotonlar), dolayısıyla önek Fotoğraf-.[1] Uyarımın ardından, tipik olarak diğer fotonların yeniden yayıldığı çeşitli gevşeme süreçleri meydana gelir. Emilim ve emisyon arasındaki zaman periyotları değişebilir: inorganik yarı iletkenlerde serbest taşıyıcı plazmayı içeren emisyon için kısa femtosaniye rejiminden[2] milisaniyeye kadar Fosforesans moleküler sistemlerde işlemler; ve özel koşullar altında emisyon gecikmesi dakikalara veya saatlere kadar uzayabilir.

Belirli bir enerjide fotolüminesansın gözlemlenmesi, bir elektronun bu geçiş enerjisi ile ilişkili bir uyarılmış durumu doldurduğunun bir göstergesi olarak görülebilir.

Bu genellikle atomlar ve benzer sistemler, korelasyonlar ve diğer daha karmaşık fenomenler de fotolüminesans için kaynak görevi görür. çok gövdeli sistemler yarı iletkenler gibi. Bunu ele almak için teorik bir yaklaşım, yarı iletken lüminesans denklemleri.

Formlar

Fotolüminesansın uyarma-gevşetme süreçleri için şematik.

Fotolüminesans süreçleri, emisyonla ilgili olarak heyecan verici fotonun enerjisi gibi çeşitli parametrelerle sınıflandırılabilir. Rezonant uyarma, belirli bir dalga boyundaki fotonların absorbe edildiği ve eşdeğer fotonların çok hızlı bir şekilde yeniden yayıldığı bir durumu tanımlar. Bu genellikle şu şekilde anılır: rezonans floresansı. Solüsyondaki veya gazdaki malzemeler için evre Bu süreç elektronları içerir, ancak kimyasal maddenin moleküler özelliklerini içeren absorpsiyon ve emisyon arasında önemli bir iç enerji geçişi yoktur. Kristalin inorganik yarı iletkenlerde bir elektronik bant yapısı oluştuğunda, ikincil emisyon daha karmaşık olabilir çünkü olaylar her ikisini de içerebilir tutarlı rezonans gibi katkılar Rayleigh saçılması sürücü ışık alanı ile sabit bir faz ilişkisinin korunduğu durumlarda (yani hiçbir kayıp içermeyen enerjik olarak elastik süreçler) ve tutarsız katkılar (veya bazı enerji kanallarının yardımcı kayıp moduna geçtiği esnek olmayan modlar),[3]

İkincisi, örneğin, radyatif rekombinasyonundan kaynaklanır. eksitonlar, Coulomb Katılarda bağlı elektron deliği çifti durumları. Rezonans floresansı da önemli gösterebilir kuantum optik korelasyonlar.[3][4][5]

Bir madde soğurma olayından enerjiyi yeniden yaymadan önce iç enerji geçişlerine girdiğinde daha fazla işlem meydana gelebilir. Elektronlar, ya bir fotonun emilmesinden rezonant olarak enerji kazanarak ya da fotonlar yayarak enerji kaybederek enerji durumlarını değiştirirler. İçinde kimya -ilgili disiplinler, genellikle arasında ayrım yapılır floresan ve fosforesans. İlki tipik olarak hızlı bir süreçtir, ancak orijinal enerjinin bir kısmı dağılır, böylece yeniden yayılan ışık fotonları, emilen uyarma fotonlarından daha düşük enerjiye sahip olur. Bu durumda yeniden yayılan fotonun, bu kaybın ardından taşıdığı azaltılmış enerjiye atıfta bulunarak kırmızıya kaydığı söylenir ( Jablonski diyagramı gösterir). Fosforesans için, fotonları emen elektronlar, sistemler arası geçiş değiştirilmiş bir duruma girdikleri yer çevirmek çokluk (bkz. terim sembolü ), genellikle bir üçlü durum. Uyarılmış elektron bu üçlü duruma transfer edildiğinde, elektron geçişi (gevşeme) kuantum mekanik olarak yasaklanır, yani diğer geçişlerden çok daha yavaş gerçekleşir. Sonuç, bazen dakikalar veya saatler süren, tekli duruma geri dönüşün yavaş bir sürecidir. Bu, "karanlıkta parlayan" maddelerin temelidir.

Fotolüminesans, yarı iletkenlerin saflığını ve kristal kalitesini ölçmek için önemli bir tekniktir. GaN ve InP ve bir sistemde mevcut düzensizlik miktarının ölçülmesi için.[6]

Zaman çözümlemeli fotolüminesans (TRPL), numunenin bir ışık darbesiyle uyarıldığı ve daha sonra zamana göre fotolüminesanstaki azalmanın ölçüldüğü bir yöntemdir. Bu teknik, azınlık taşıyıcı ömrü III-V yarı iletkenlerin galyum arsenit (GaAs ).

Doğrudan aralıklı yarı iletkenlerin fotolüminesans özellikleri

Tipik bir PL deneyinde, bir yarı iletken, fotonlara daha büyük bir enerji sağlayan bir ışık kaynağıyla uyarılır. bant aralığı Enerji: Gelen ışık, aşağıdakilerle tanımlanabilecek bir polarizasyonu uyarır: yarı iletken Bloch denklemleri.[7][8] Fotonlar soğurulduktan sonra, elektronlar ve delikler sonlu momentumla oluşur. içinde iletim ve valans bantları, sırasıyla. Uyarımlar daha sonra bant boşluğuna doğru minimum enerji ve momentum gevşemesine uğrar. Tipik mekanizmalar Coulomb saçılması ve ile etkileşim fononlar. Son olarak, elektronlar foton emisyonu altında deliklerle yeniden birleşir.

İdeal, hatasız yarı iletkenler çok gövdeli sistemler yük taşıyıcıları ve kafes titreşimlerinin etkileşimleri, hafif madde bağlantısına ek olarak dikkate alınmalıdır. Genel olarak, PL özellikleri ayrıca dahili elektrik alanları ve dielektrik ortama (örn. fotonik kristaller ) daha fazla karmaşıklık derecesi empoze eder. Kesin bir mikroskobik açıklama, yarı iletken lüminesans denklemleri.[7]

İdeal kuantum kuyusu yapıları

İdeal, hatasız bir yarı iletken kuantum kuyusu yapı, tipik PL deneylerindeki temel süreçleri göstermek için kullanışlı bir model sistemdir. Tartışma, Klingshirn'de (2012) yayınlanan sonuçlara dayanmaktadır.[9] ve Balkan (1998).[10]

Bu tartışma için kurgusal model yapısının iki sınırlı nicemlenmiş elektronik ve iki delik vardır alt bantlar, e1, e2 ve h1, h2sırasıyla. doğrusal emilim spektrumu böyle bir yapının eksiton birinci (e1h1) ve ikinci kuantum kuyusu alt bantlarının (e2, h2) ve karşılık gelen süreklilik durumlarından ve bariyerden emilim.

Foto heyecan

Genel olarak, üç farklı uyarma koşulu ayırt edilir: rezonans, yarı rezonans ve rezonant olmayan. Rezonans uyarımı için, lazerin merkezi enerjisi en düşük olana karşılık gelir. eksiton rezonans kuantum kuyusu. Taşıyıcı sisteme fazla enerji hiç veya çok az miktarda enjekte edilir. Bu koşullar için uyumlu süreçler, spontan emisyona önemli ölçüde katkıda bulunur.[3][11] Kutuplaşmanın bozulması doğrudan eksitonlar yaratır. PL'nin tespiti, rezonant uyarımı için zordur, çünkü uyarmadan, yani başıboş ışıktan ve dağınık saçılmadan gelen katkıları yüzey pürüzlülüğünden ayırt etmek zordur. Böylece, benek ve rezonans Rayleigh saçılması her zaman üst üste bindirilir tutarsız emisyon.

Rezonans olmayan uyarılma durumunda, yapı bir miktar fazla enerji ile uyarılır. Bu, çoğu PL deneyinde kullanılan tipik durumdur, çünkü uyarma enerjisi bir spektrometre veya bir optik filtre Kişi yarı rezonans uyarma ve bariyer uyarma arasında ayrım yapmalıdır.

Yarı rezonans koşulları için, uyarmanın enerjisi temel durumun üzerinde ama yine de altta ayarlanır. bariyer absorpsiyon kenarı örneğin, ilk alt bandın sürekliliğine. Bu koşullar için polarizasyon bozunması, rezonant uyarımdan çok daha hızlıdır ve kuantum kuyusu emisyonuna tutarlı katkılar ihmal edilebilir düzeydedir. Taşıyıcı sistemin başlangıç ​​sıcaklığı, enjekte edilen taşıyıcıların fazla enerjisinden dolayı kafes sıcaklığından önemli ölçüde daha yüksektir. Son olarak, başlangıçta yalnızca elektron delikli plazma oluşturulur. Daha sonra eksiton oluşumu izler.[12][13]

Bariyer uyarımı durumunda, kuantum kuyusundaki ilk taşıyıcı dağılımı, bariyer ve kuyu arasındaki taşıyıcı saçılımına büyük ölçüde bağlıdır.

Rahatlama

Başlangıçta, lazer ışığı numunede tutarlı polarizasyona neden olur, yani elektron ve delik durumları arasındaki geçişler, lazer frekansı ve sabit bir faz ile salınır. Polarizasyon, ultra hızlı Coulomb ve fonon saçılmasından dolayı rezonans olmayan uyarılma durumunda tipik olarak 100 fs'nin altındaki bir zaman ölçeğinde azalır.[14]

Polarizasyonun değişmesi, sırasıyla iletim ve değerlik bantlarında elektron popülasyonlarının ve deliklerin oluşmasına yol açar. Taşıyıcı popülasyonların ömrü oldukça uzundur, radyatif ve radyatif olmayan rekombinasyonlarla sınırlıdır. Auger rekombinasyonu Bu ömür boyunca elektronların ve deliklerin bir kısmı eksitonlar oluşturabilir, bu konu hala tartışmalı bir şekilde literatürde tartışılmaktadır. Oluşum hızı, kafes sıcaklığı, uyarma yoğunluğu gibi deneysel koşulların yanı sıra genel malzeme parametrelerine, örn. Coulomb etkileşiminin gücü veya eksiton bağlanma enerjisi.

Karakteristik zaman ölçekleri, yüzlerce pikosaniye GaAs'da;[12] çok daha kısa görünüyorlar geniş aralıklı yarı iletkenler.[15]

Kısa (femtosaniye) darbelerle uyarıldıktan ve polarizasyonun hemen hemen anında azalmasından hemen sonra, taşıyıcı dağılımı esas olarak uyarmanın spektral genişliği tarafından belirlenir, örn. lazer nabız. Dağılım bu nedenle son derece termal değildir ve bir Gauss dağılımı, sonlu bir momentumda ortalanmış. İlk yüzlerinde femtosaniye, taşıyıcılar fononlar tarafından veya Coulomb etkileşimi yoluyla yüksek taşıyıcı yoğunluklarında dağılır. Taşıyıcı sistem art arda gevşer. Fermi – Dirac dağılımı tipik olarak ilk pikosaniye içinde. Son olarak, taşıyıcı sistem fonon emisyonu altında soğur. Bu birkaç süre alabilir nanosaniye malzeme sistemine, kafes sıcaklığına ve fazla enerji gibi uyarma koşullarına bağlı olarak.

Başlangıçta, taşıyıcı sıcaklığı, optik fononlar. Bu, optik fononlarla ilişkili nispeten büyük enerji (GaAs'da 36meV veya 420K) ve oldukça düz dağılımları nedeniyle oldukça verimlidir ve enerji ve momentumun korunması altında çok çeşitli saçılma işlemlerine izin verir. Taşıyıcı sıcaklığı optik fonon enerjisine karşılık gelen değerin altına düştüğünde, akustik fononlar gevşemeye hakim olun. Burada soğutma, dağılım ve küçük enerjiler ve sıcaklık ilk onlarca pikosaniyenin ötesinde çok daha yavaş düşer.[16][17] Yükseltilmiş uyarma yoğunluklarında, taşıyıcı soğutması sözde tarafından daha da engellenir. sıcak fonon etkisi.[18] Çok sayıda sıcak taşıyıcının gevşemesi, akustik fononlara bozunma oranını aşan yüksek bir optik fon oluşturma oranına yol açar. Bu, optik fononların dengesiz bir "aşırı popülasyonunu" yaratır ve böylece, herhangi bir soğutmayı önemli ölçüde baskılayan yük taşıyıcıları tarafından yeniden emilmelerinin artmasına neden olur. Böylece, bir sistem daha yavaş soğur, taşıyıcı yoğunluğu o kadar yüksek olur.

Radyatif rekombinasyon

Uyarımdan hemen sonraki emisyon spektral olarak çok geniştir, ancak yine de en güçlü eksiton rezonansının çevresinde merkezlenmiştir. Taşıyıcı dağılımı gevşedikçe ve soğudukça, PL pikinin genişliği azalır ve emisyon enerjisi, düzensizlik içermeyen ideal örnekler için eksitonun (elektron gibi) temel durumuna uyacak şekilde değişir. PL spektrumu, elektronların ve deliklerin dağılımı ile tanımlanan yarı sabit durum şekline yaklaşır. Uyarma yoğunluğunu artırmak, emisyon spektrumlarını değiştirecektir. Düşük yoğunluklar için eksitonik temel durum hakimdir. Taşıyıcı yoğunluğu veya kafes sıcaklığı arttıkça, bu durumlar gittikçe daha fazla nüfus haline geldikçe, daha yüksek alt bant geçişlerinden ek tepe noktaları ortaya çıkar. Ayrıca, ana PL tepe noktasının genişliği, uyarma kaynaklı dephasing nedeniyle artan uyarma ile önemli ölçüde artar.[19] ve emisyon zirvesi, Coulomb-renormalizasyon ve faz doldurma nedeniyle enerjide küçük bir kayma yaşar.[8]

Genel olarak, hem eksiton popülasyonları hem de plazma, ilişkisiz elektronlar ve delikler, aşağıda açıklandığı gibi fotolüminesans için kaynak görevi görebilir. yarıiletken-ışıma denklemleri. Her ikisi de, ayırt edilmesi zor olan çok benzer spektral özellikler verir; ancak emisyon dinamikleri önemli ölçüde değişiklik gösterir. Eksitonların bozunması, tek bir üstel bozunma fonksiyonu verir, çünkü radyatif rekombinasyon olasılığı taşıyıcı yoğunluğuna bağlı değildir. İlişkisiz elektronlar ve delikler için kendiliğinden emisyon olasılığı, yaklaşık olarak elektron ve delik popülasyonlarının çarpımı ile orantılıdır ve sonuçta bir tek üstel olmayan bozunmaya yol açar. hiperbolik fonksiyon.

Bozukluğun etkileri

Gerçek maddi sistemler her zaman düzensizliği içerir. Örnekler yapısaldır kusurlar[20] kafeste veya bozukluk kimyasal bileşimdeki değişiklikler nedeniyle. İdeal yapının bozulmaları hakkında ayrıntılı bilgi eksikliğinden dolayı, mikroskobik teoriler için tedavileri son derece zordur. Bu nedenle, PL üzerindeki dış etkilerin etkisi genellikle fenomenolojik olarak ele alınır.[21] Deneylerde, bozukluk, taşıyıcıların lokalizasyonuna yol açabilir ve bu nedenle, lokalize taşıyıcılar, serbest olanlar kadar kolayca radyatif olmayan rekombinasyon merkezlerini bulamadıklarından, fotolüminesans yaşam sürelerini büyük ölçüde artırabilir.

Araştırmacılar Kral Abdullah Bilim ve Teknoloji Üniversitesi (KAUST) ışıkla indüklenenleri inceledim entropi (yani termodinamik bozukluk) InGaN /GaN toplu iğne çift ​​heteroyapı ve AlGaN Nanoteller sıcaklığa bağlı fotolüminesans kullanarak.[6][22] Işıkla indüklenenleri tanımladılar entropi Bir sistemin enerjisinin yararlı işe dönüştürülmemesini temsil eden termodinamik bir miktar olarak taşıyıcı rekombinasyonu ve foton emisyon. Zamanla çözümlenmiş fotolüminesans çalışmasından elde edilen sonuçları kullanarak, entropi oluşumundaki değişikliği nanotel aktif bölgelerindeki foto taşıyıcı dinamiklerindeki değişimle de ilişkilendirdiler. Ortaya çıkan bozukluğun miktarının InGaN Katmanlar, sıcaklık oda sıcaklığına yaklaştıkça, termik aktivasyon nedeniyle artar. yüzey durumları AlGaN nanotellerinde önemsiz bir artış gözlenirken, bu daha geniş bant aralıklı yarı iletkenlerde düzensizliğin neden olduğu belirsizliğin daha düşük olduğunu göstermektedir. Foto uyarımlı incelemek için entropi Bilim adamları, foto uyarım ve fotolüminesanstan kaynaklanan net enerji değişimini dikkate alan matematiksel bir model geliştirdiler.

Sıcaklık tespiti için fotolüminesan malzemeler

İçinde fosfor termometresi, fotolüminesans işleminin sıcaklığa bağımlılığından sıcaklığı ölçmek için yararlanılır.

Deneysel yöntemler

Fotolüminesans spektroskopisi, yarı iletkenlerin ve moleküllerin optik ve elektronik özelliklerinin karakterizasyonu için yaygın olarak kullanılan bir tekniktir. Kimyada daha çok şu şekilde anılır: floresans spektroskopisi ama enstrümantasyon aynı. Gevşeme süreçleri kullanılarak incelenebilir zaman çözümlemeli floresans spektroskopisi fotolüminesansın bozulma ömrünü bulmak için. Bu teknikler, yoğunluğu haritalamak için mikroskopi ile birleştirilebilir (konfokal mikroskopi ) veya ömür (floresan ömür boyu görüntüleme mikroskobu ) bir numune boyunca fotolüminesans (örneğin, yarı iletken bir gofret veya floresan molekülleri ile işaretlenmiş biyolojik bir numune).

Ayrıca bakınız

Referanslar

  1. ^ IUPAC, Kimyasal Terminoloji Özeti, 2. baskı. ("Altın Kitap") (1997). Çevrimiçi düzeltilmiş sürüm: (2006–) "fotokimya ".
  2. ^ Hayes, G.R .; Deveaud, B. (2002). "Kuantum Kuyularındaki Lüminesans Eksitonlardan mı Kaynaklanıyor?". Physica Durumu Solidi A 190 (3): 637–640. doi: 10.1002 / 1521-396X (200204) 190: 3 <637 :: AID-PSSA637> 3.0.CO; 2-7
  3. ^ a b c Kira, M .; Jahnke, F .; Koch, S.W. (1999). "Optik Olarak Uyarılmış Yarıiletken Kuantum Kuyularında İkincil Emisyon Kuantum Teorisi". Fiziksel İnceleme Mektupları 82 (17): 3544–3547. doi: 10.1103 / PhysRevLett.82.3544
  4. ^ Kimble, H. J .; Dagenais, M .; Mandel, L. (1977). "Rezonans Floresanında Foton Patlamasını Önleme". Fiziksel İnceleme Mektupları 39 (11): 691–695. doi: 10.1103 / PhysRevLett.39.691
  5. ^ Carmichael, H. J .; Duvarlar, D.F (1976). "Rezonant Stark etkisinin foton korelasyon teknikleriyle ölçülmesi için öneri". Journal of Physics B: Atom ve Moleküler Fizik 9 (4): L43. doi: 10.1088 / 0022-3700 / 9/4/001
  6. ^ a b Alfaraj, N .; Mitra, S .; Wu, F.; Ajia, A. A .; Janjua, B .; Prabaswara, A .; Aljefri, R. A .; Sun, H .; Ng, T.K .; Ooi, B. S .; Roqan, I. S .; Li, X. (2017). "InGaN / GaN p-i-n çift heteroyapı nanotellerinin foto indüklenmiş entropisi". Uygulamalı Fizik Mektupları 110 (16): 161110. [1]
  7. ^ a b Kira, M .; Koch, S.W. (2011). Yarıiletken Kuantum Optiği. Cambridge University Press. ISBN  978-0521875097.
  8. ^ a b Haug, H .; Koch, S.W. (2009). Yarıiletkenlerin Optik ve Elektronik Özelliklerinin Kuantum Teorisi (5. baskı). World Scientific. s. 216. ISBN  9812838848.
  9. ^ Klingshirn, Claus F. (2012). Yarıiletken Optiği. Springer. ISBN  978-3-642-28361-1 OCLC  905285603.
  10. ^ Balkan, Naci (1998). Yarı İletkenlerde Sıcak Elektronlar: Fizik ve Cihazlar. Oxford University Press. ISBN  0198500580.
  11. ^ Kira, M .; Jahnke, F .; Hoyer, W .; Koch, S.W. (1999). "Kendiliğinden yayılmanın kuantum teorisi ve yarı iletken mikro yapılarda tutarlı etkiler". Kuantum Elektronikte İlerleme 23 (6): 189–279. doi: 10.1016 / S0079-6727 (99) 00008-7.
  12. ^ a b Kaindl, R. A .; Carnahan, M. A .; Hägele, D .; Lövenich, R .; Chemla, D. S. (2003). "Elektron delikli bir gazda geçici iletkenlik ve yalıtım fazlarının ultra hızlı terahertz probları". Doğa 423 (6941): 734–738. doi: 10.1038 / nature01676.
  13. ^ Chatterjee, S .; Ell, C .; Mosor, S .; Khitrova, G.; Gibbs, H .; Hoyer, W .; Kira, M .; Koch, S. W .; Prineas, J .; Stolz, H. (2004). "Yarıiletken Kuantum Kuyularında Eksitonik Fotolüminesans: Plazma Eksitonlara Karşı". Fiziksel İnceleme Mektupları 92 (6). doi: 10.1103 / PhysRevLett.92.067402.
  14. ^ Arlt, S .; Siegner, U .; Kunde, J .; Morier-Genoud, F .; Keller, U. (1999). "Yığın yarı iletkenlerde sürekli geçişlerin ultra hızlı dephasingi". Fiziksel İnceleme B 59 (23): 14860–14863. doi: 10.1103 / PhysRevB.59.14860.
  15. ^ Umlauff, M .; Hoffmann, J .; Kalt, H .; Langbein, W .; Hvam, J .; Scholl, M .; Söllner, J .; Heuken, M .; Jobst, B .; Hommel, D. (1998). "Kuantum kuyulu yapılarda serbest eksiton termalleşmesinin doğrudan gözlemi". Fiziksel İnceleme B 57 (3): 1390–1393. doi: 10.1103 / PhysRevB.57.1390.
  16. ^ Kash, Kathleen; Şah Jagdeep (1984). "In0.53Ga0.47'de taşıyıcı enerji gevşemesi pikosaniye lüminesans çalışmalarından belirlendiği üzere". Uygulamalı Fizik Mektupları 45 (4): 401. doi: 10.1063 / 1.95235.
  17. ^ Polland, H .; Rühle, W .; Kuhl, J .; Ploog, K .; Fujiwara, K .; Nakayama, T. (1987). "GaAs / Al_ {x} Ga_ {1-x} Kuantum kuyuları olarak termalleştirilmiş elektronların ve deliklerin dengede olmayan soğutması". Fiziksel İnceleme B 35 (15): 8273–8276. doi: 10.1103 / PhysRevB.35.8273.
  18. ^ Shah, Jagdeep; Leite, R.C.C .; Scott, J.F. (1970). "GaAs'da foto heyecanlı sıcak LO fononları". Katı Hal İletişimi 8 (14): 1089–1093. doi: 10.1016 / 0038-1098 (70) 90002-5.
  19. ^ Wang, Hailin; Ferrio, Kyle; Çelik, Duncan; Hu, Y .; Binder, R .; Koch, S.W. (1993). "GaAs'da uyarılmanın neden olduğu dephasing'den geçici doğrusal olmayan optik yanıt". Fiziksel İnceleme Mektupları 71 (8): 1261–1264. doi: 10.1103 / PhysRevLett.71.1261.
  20. ^ Lähnemann, J .; Jahn, U .; Brandt, O .; Flissikowski, T .; Doğan, P .; Grahn, H.T. (2014). "GaN'deki yığınlama hataları ile ilişkili lüminesans". J. Phys. D: Appl. Phys. 47 (42): 423001. arXiv:1405.1261. Bibcode:2014JPhD ... 47P3001L. doi:10.1088/0022-3727/47/42/423001. S2CID  118671207.
  21. ^ Baranovskii, S .; Eichmann, R .; Thomas, P. (1998). "Bilgisayar simülasyonu ile kuantum kuyularında sıcaklığa bağlı eksiton ışıldaması". Fiziksel İnceleme B 58 (19): 13081–13087. doi: 10.1103 / PhysRevB.58.13081.
  22. ^ Alfaraj, N .; Mumthaz Muhammed, M .; Li, K.; Janjua, B .; Aljefri, R. A .; Sun, H .; Ng, T.K .; Ooi, B. S .; Roqan, I. S .; Li, X. (2017). "AlGaN nanotellerinde termodinamik foto indüklenmiş bozukluk". AIP Gelişmeleri 7 (12): 125113. [2]

daha fazla okuma

  • Klingshirn, C.F (2006). Yarıiletken Optik. Springer. ISBN  978-3540383451.
  • Kalt, H .; Hetterich, M. (2004). Yarıiletkenlerin Optiği ve Nanoyapıları. Springer. ISBN  978-3540383451.
  • Donald A. McQuarrie; John D. Simon (1997), Fiziksel Kimya, moleküler bir yaklaşım, Üniversite Bilim Kitapları
  • Kira, M .; Koch, S.W. (2011). Yarıiletken Kuantum Optiği. Cambridge University Press. ISBN  978-0521875097.
  • Peygambarian, N .; Koch, S. W .; Mysyrowicz, André (1993). Yarıiletken Optiğine Giriş. Prentice Hall. ISBN  978-0-13-638990-3.