Nötron kesiti - Neutron cross section

Bilim nötronlar
Vakıflar
Nötron sıcaklığı Akı  · Radyasyon  · Ulaşım Enine kesit  · Emilim  · Aktivasyon
Nötron saçılması
Nötron kırınımı Küçük açılı nötron saçılması CİSANLAR Reflektometri Esnek olmayan nötron saçılması Üç eksenli spektrometre Uçuş süresi spektrometresi Geri saçılma spektrometresi Spin-eko spektrometresi
Diğer uygulamalar
Nötron tomografi Aktivasyon analizi  · İstemi gama aktivasyon analizi Nötronlarla temel araştırma: Ultra soğuk nötronlar  · İnterferometri Hızlı nötron tedavisi Nötron yakalama tedavisi
Altyapı
Nötron kaynakları: Araştırma reaktörü  · Dökülme  · Nötron moderatörü Nötron optiği: Reflektör  · Kılavuz  · Süper ayna  · Polarizör Tespit etme
Nötron tesisleri
Amerika: HFIR  · LANSCE  · NIST CNR -SNS Avustralya: OPAL Asya: J-PARC  · HANARO Avrupa: BER II  · FRM II  · ILL  · ISIS Nötron ve Müon Kaynağı  · JINR  · LLB  · PİMLER  · SINQ Tarihi: IPNS  · HFBR Yapım halinde: ESS

Bu makale için ek alıntılara ihtiyaç var doğrulama. Lütfen yardım et bu makaleyi geliştir tarafından güvenilir kaynaklara alıntılar eklemek. Kaynaksız materyale itiraz edilebilir ve kaldırılabilir. Kaynakları bulun: "Nötron kesiti"  – Haberler  · gazeteler  · kitabın  · akademisyen  · JSTOR (Eylül 2011) (Bu şablon mesajını nasıl ve ne zaman kaldıracağınızı öğrenin)

İçinde nükleer ve parçacık fiziği, kavramı nötron kesiti bir olay arasındaki etkileşim olasılığını ifade etmek için kullanılır nötron ve bir hedef çekirdek. Ile bağlantılı olarak nötron akışı, reaksiyon hızının hesaplanmasını sağlar, örneğin termal güç bir nükleer enerji santrali. Kesiti ölçmek için standart birim, ahır 10'a eşittir⁻²⁸ m² veya 10⁻²⁴ santimetre². Nötron kesiti ne kadar büyükse, nötronun çekirdekle reaksiyona girme olasılığı o kadar yüksektir.

Bir izotop (veya çekirdek ) nötron kesitine ve bir nötron olayına nasıl tepki verdiğine göre sınıflandırılabilir. Bir nötron absorbe etme eğiliminde olan çekirdekler ve çürüme veya nötronun çekirdeğinde kalmasını nötron emiciler ve sahip olacak kesit yakalama bu tepki için. İzotoplar bölünme vardır bölünebilir yakıt alır ve karşılık gelen fisyon kesiti. Kalan izotoplar basitçe nötronları saçar ve bir dağılım kesiti. Bazı izotoplar, örneğin uranyum-238, üçünün de sıfır olmayan enine kesiti var.

Geniş bir dağılım kesitine ve düşük bir kütleye sahip izotoplar iyidir nötron moderatörleri (aşağıdaki tabloya bakın). Büyük bir absorpsiyon kesitine sahip olan çekirdekler, nötron zehirleri ne bölünebilir ne de bozulmaya uğramazlarsa. Bir nükleer reaktöre bilerek sokulan bir zehir tepkisellik uzun vadede kapatma marjı denir yanabilir zehir.

İlgi parametreleri

Nötron kesiti ve dolayısıyla bir etkileşim olasılığı şunlara bağlıdır:

• hedef türü (hidrojen, uranyum …),
• türü Nükleer reaksiyon (saçılma, bölünme …).
• olay parçacığı enerji, hız veya sıcaklık olarak da adlandırılır (termal, hızlı ...),

ve daha az ölçüde:

• olay nötron ile hedef çekirdek arasındaki bağıl açısı,
• hedef çekirdek sıcaklığı.

Hedef türü bağımlılığı

Nötron kesiti, belirli bir hedef parçacık tipi için tanımlanır. Örneğin, yakalama kesiti ²H sıradan olandan çok daha küçük ¹H.^[1] Bazı reaktörlerin kullanmasının nedeni budur. ağır su (hidrojenin çoğunun döteryum olduğu) sıradan yerine hafif su gibi moderatör: ortam içinde yakalanarak daha az nötron kaybedilir, bu nedenle doğal uranyum onun yerine zenginleştirilmiş uranyum. Bu bir prensibidir CANDU reaktörü.

Reaksiyon bağımlılığı türü

Bir olay nötron ile hedef bir çekirdek arasındaki reaksiyonun türünden bağımsız olarak etkileşim olasılığı, toplam kesit yardımıyla ifade edilir. σ_T. Bununla birlikte, gelen parçacığın hedeften sekip sekmediğini (ve bu nedenle etkileşimden sonra hareket etmeye devam edip etmediğini) veya reaksiyondan sonra kaybolup kaybolmadığını bilmek faydalı olabilir. Bu nedenle saçılma ve soğurma kesitleri σ_S ve σ_Bir tanımlanır ve toplam enine kesit, iki kısmi enine kesitin toplamıdır:^[2]

${ displaystyle sigma _ {T} = sigma _ {S} + sigma _ {A}}$

Absorpsiyon kesiti

Nüklide yaklaşırken nötron emilirse, atom çekirdeği izotoplar masasında bir pozisyon yukarı hareket eder. Örneğin, ²³⁵U olur ^236*Çekirdeğin son derece enerjili olduğunu gösteren * ile U. Bu enerjinin serbest bırakılması gerekir ve serbest bırakma birkaç mekanizmadan herhangi biri aracılığıyla gerçekleşebilir.

1. Salınmanın gerçekleşmesinin en basit yolu, nötronun çekirdek tarafından dışarı atılmasıdır. Nötron hemen yayılırsa, diğer saçılma olaylarında olduğu gibi davranır.
2. Çekirdek gama radyasyonu yayabilir.
3. Çekirdek β olabilir⁻ bir nötronun bir protona, bir elektrona ve bir elektron tipi antinötrinoya (nötrinonun antiparçacığı) dönüştürüldüğü yerde bozunma
4. Yaklaşık% 81 ^236*U çekirdekleri o kadar enerjilidir ki fisyona uğrarlar, enerjiyi fisyon fragmanlarının kinetik hareketi olarak serbest bırakırlar ve ayrıca bir ila beş serbest nötron yayarlar.

• Nötron yakalandıktan sonra baskın bozunma yöntemi olarak fisyona giren çekirdekler şunları içerir: ²³³U, ²³⁵U, ²³⁷U, ²³⁹Pu, ²⁴¹Pu.
• Ağırlıklı olarak nötronları emen ve ardından beta parçacık radyasyonu yayan çekirdekler bu izotoplara yol açar, örn. ²³²Bir nötron emer ve ^233*Beta haline gelen Th, ²³³Baba daha sonra beta bozunarak ²³³U.
• Beta bozunması geçiren izotoplar bir elementten başka bir elemente dönüşür. Gama veya X ışını emisyonuna maruz kalanlar, element veya izotopta bir değişikliğe neden olmaz.

Saçılma kesiti

Saçılma enine kesiti daha da tutarlı bölümlere ayrılabilir. saçılma ve tutarsız saçılmanın neden olduğu çevirmek saçılma kesitinin bağımlılığı ve doğal bir örnek için farklı izotoplar Örnekte aynı elemanın.

Çünkü nötronlar ile etkileşim nükleer potansiyel saçılma kesiti, farklı izotoplar söz konusu öğenin. Çok belirgin bir örnek hidrojen ve izotopu döteryum. Hidrojenin toplam kesiti, çoğunlukla büyük tutarsızlıktan dolayı döteryumunkinin 10 katından fazladır. saçılma uzunluğu hidrojen. Bazı metaller nötronlara karşı oldukça şeffaftır. alüminyum ve zirkonyum bunun en iyi iki örneği.

Olay parçacık enerjisi bağımlılığı

U235 fisyon kesiti

Belirli bir hedef ve reaksiyon için, kesit, nötron hızına büyük ölçüde bağlıdır. En uç durumda, kesit, düşük enerjilerde sıfır olabilir (enine kesitin önemli hale geldiği enerjiye denir. eşik enerjisi ) veya yüksek enerjilerden çok daha büyük.

Bu nedenle, belirli bir enerjide bir enine kesit tanımlanmalı veya bir enerji aralığında (veya grup) ortalaması alınmalıdır. Görmek İşte daha fazla ayrıntı için.

Örnek olarak, sağdaki grafik gösteriyor ki bölünme enine kesiti uranyum 235 yüksek nötron enerjilerinde düşüktür ancak düşük enerjilerde yükselir. Bu tür fiziksel kısıtlama, neden çoğu operasyonel nükleer reaktörler kullanın nötron moderatörü nötronun enerjisini azaltmak ve böylelikle fisyon olasılığını artırmak, enerji üretmek ve zincirleme tepki.

Ramsauer Modeli tarafından her türlü kesitin enerji bağımlılığının basit bir tahmini sağlanır,^[3] bu fikre dayanmaktadır. etkili bir nötronun boyutu, genişliğiyle orantılıdır. olasılık yoğunluk fonksiyonu Nötronun nerede olabileceği, ki bu da nötron ile orantılıdır. termal de Broglie dalga boyu.

${ displaystyle lambda (E) = { frac {h} { sqrt {2mE}}}}$

Alma ${ displaystyle lambda}$ nötronun etkili yarıçapı olarak, dairenin alanını tahmin edebiliriz ${ displaystyle sigma}$ nötronun etkili yarıçaplı çekirdeklere çarptığı ${ displaystyle R}$ gibi

${ displaystyle sigma (E) propto pi (R + lambda (E)) ^ {2}}$

Bu modelin varsayımları naif olsa da, nötron soğurma kesitinin en azından niteliksel olarak tipik ölçülen enerji bağımlılığını açıklar. Atom çekirdeğinin tipik yarıçapından çok daha büyük dalga boyuna sahip nötron için (1–10 fm, E = 10–1000 keV) ${ displaystyle R}$ ihmal edilebilir. Bu düşük enerjili nötronlar için (termal nötronlar gibi) kesiti ${ displaystyle sigma (E)}$ nötron hızıyla ters orantılıdır.

Bu, kullanmanın avantajını açıklar nötron moderatörü fisyon nükleer reaktöründe. Öte yandan, çok yüksek enerjili nötronlar için (1 MeV üzeri), ${ displaystyle lambda}$ ihmal edilebilir ve nötron kesiti yaklaşık olarak sabittir, sadece atom çekirdeğinin kesiti ile belirlenir.

Bununla birlikte, bu basit model, 1 eV-10 keV enerji aralığında nötron kesitini güçlü bir şekilde değiştiren sözde nötron rezonanslarını veya bazı nükleer reaksiyonların eşik enerjisini hesaba katmaz.

Hedef sıcaklık bağımlılığı

Kesitler genellikle 20 ° C'de ölçülür. Ortamın (yani hedefin) sıcaklığına olan bağımlılığı hesaba katmak için aşağıdaki formül kullanılır:^[2]

${ displaystyle sigma = sigma _ {0} sol ({ frac {T_ {0}} {T}} sağ) ^ { frac {1} {2}}}$

nerede σ sıcaklıktaki kesit T, ve σ₀ sıcaklıktaki kesit T₀ (T ve T₀ içinde Kelvin ).

Enerji, nötronun en olası enerjisi ve hızında tanımlanır. Nötron popülasyonu bir Maxwellian dağılımından oluşur ve dolayısıyla ortalama enerji ve hız daha yüksek olacaktır. Sonuç olarak, aynı zamanda bir Maxveliian düzeltme-terimi (sqrt (Pi) / 2), enine kesit hesaplanırken dahil edilmelidir. Denklem 38.

Doppler genişlemesi

Nötron rezonanslarının Doppler genişlemesi çok önemli bir fenomendir ve nükleer reaktör istikrar. Çoğu termik reaktörün anlık sıcaklık katsayısı, nükleer enerji nedeniyle negatiftir. Doppler etkisi. Çekirdekler, termal enerjileri (sıcaklıkları) nedeniyle kendileri de sürekli hareket halinde olan atomlarda bulunur. Bu termal hareketlerin bir sonucu olarak, nötronlar Bir hedefe çarpma, hedefteki çekirdeklere enerjide sürekli bir yayılma varmış gibi görünür. Bunun da gözlenen rezonans şekli üzerinde etkisi vardır. rezonans çekirdekler hareketsizken olduğundan daha kısa ve daha geniş hale gelir.

Rezonansların şekli sıcaklıkla değişse de, rezonans altındaki toplam alan esasen sabit kalır. Ancak bu, sürekli nötron emilimi anlamına gelmez. Rezonans altındaki sabit alana rağmen, absorpsiyonu belirleyen bir rezonans integrali, artan hedef sıcaklıkla artar. Bu, tabii ki, katsayısını düşürür (negatif reaktivite eklenir).

Reaksiyon hızı ve yorumlamaya bağlantı

Enine kesit yardımıyla reaksiyon hızının yorumlanması

Küresel bir hedef (şekilde gri ile gösterilmiştir) ve hızlı bir şekilde "uçan" bir parçacık ışını (mavi) hayal edin v (vektör mavi) hedef yönünde. Zaman aralığında onu kaç parçacığın etkilediğini bilmek istiyoruz. dt. Bunu başarmak için, parçacıkların şekildeki yeşil silindirde olması gerekir (hacim V). Silindirin tabanı, hedefin kirişe dik olan geometrik kesitidir (yüzey σ kırmızı) ve yüksekliği, parçacıkların kat ettiği uzunluktur. dt (uzunluk v dt):

${ displaystyle V = sigma , v , dt}$

Not n birim hacimdeki partikül sayısı, var n V hacimdeki parçacıklar Vtanımına göre hangisi V, bir reaksiyon geçirir. Not r reaksiyon hızı tek bir hedefe verir:

${ displaystyle r , dt = n , V = n , sigma , v , dt}$

Doğrudan tanımından kaynaklanır nötron akışı^[2] ${ displaystyle Phi}$ = n v:

${ displaystyle r = sigma , Phi}$

Bir tane olmadığını varsayarsak, N birim hacim başına hedef, reaksiyon hızı R birim hacim:

${ displaystyle R = N , r = N , Phi , sigma}$

Tipik nükleer yarıçapın r 10 mertebesinde⁻¹² cm, beklenen nükleer enine kesit mertebesindedir π r² veya kabaca 10⁻²⁴ santimetre² (böylece tanımını gerekçelendiriyor ahır ). Bununla birlikte, deneysel olarak ölçülürse ( σ = R / (Φ N)), deneysel kesitler büyük ölçüde değişir. Örnek olarak, (n, γ) reaksiyonu tarafından emilen yavaş nötronlar için bazı durumlarda kesit (xenon-135 ), 2.650.000 ahır kadardır, gama ışını absorpsiyonu ile dönüşümler için enine kesitler 0.001 ahır civarındadır (Bkz. İşte daha fazla kesit örneği için).

"Nükleer kesit" sonuç olarak, çekirdeğin bu basit mekanik modelle tutarlı olması için ne kadar büyük olması gerektiğini temsil eden tamamen kavramsal bir niceliktir.

Sürekli ve ortalama kesit

Kesitler, büyük ölçüde gelen parçacık hızına bağlıdır. Birden fazla partikül hızına sahip bir kiriş durumunda, reaksiyon hızı R tüm enerji yelpazesine entegre edilmiştir:

${ displaystyle R = int _ {E} N , Phi (E) , sigma (E) , dE}$

Nerede σ (E) sürekli kesittir, Φ (E) diferansiyel akı ve N hedef atom yoğunluğu.

Tek enerjili duruma eşdeğer bir formülasyon elde etmek için, ortalama bir kesit tanımlanır:

${ displaystyle sigma = { frac { int _ {E} Phi (E) , sigma (E) , dE} { int _ {E} Phi (E) , dE}} = { frac { int _ {E} Phi (E) , sigma (E) , dE} { Phi}}}$

Nerede Φ= ${ displaystyle int}$ Φ (E) dE integral akıdır.

İntegral akının tanımını kullanma Φ ve ortalama kesit σaynı formülasyon önce bulunan:

${ displaystyle R = N , Phi , sigma}$

Mikroskobik ve makroskobik kesit

Şimdiye kadar, bu makalede atıfta bulunulan enine kesit, mikroskobik enine kesite karşılık gelir. σ. Bununla birlikte, makroskopik kesiti tanımlamak mümkündür^[2] Σ birim hacim başına tüm hedef parçacıkların toplam "eşdeğer alanına" karşılık gelir:

${ displaystyle Sigma = N , sigma}$

nerede N hedefin atom yoğunluğudur.

Bu nedenle, kesit cm cinsinden ifade edilebildiğinden² ve cm cinsinden yoğunluk⁻³makroskopik kesit genellikle cm cinsinden ifade edilir⁻¹. Türetilen denklemi kullanma # Tepki hızı ve yorumlama bağlantısı, reaksiyon hızı R sadece nötron akısı kullanılarak türetilebilir Φ ve makroskopik kesit Σ:

${ displaystyle R = Sigma , Phi}$

Ortalama serbest yol

demek özgür yol λ Rastgele bir parçacığın uzunluğu, iki etkileşim arasındaki ortalama uzunluktur. Toplam uzunluk L tedirgin olmayan parçacıkların bir zaman aralığında hareket ettiği dt bir ciltte dV sadece uzunluğun ürünüdür l bu süre zarfında her bir parçacık tarafından parçacık sayısı ile kaplanır N bu ciltte:

${ displaystyle L = l , N}$

Not v parçacıkların hızı ve n birim hacim başına parçacık sayısı:

${ displaystyle l = v , dt}$

${ displaystyle N = n , dV}$

Şöyledir:

${ displaystyle L = v , dt , n , dV}$

Tanımını kullanarak nötron akışı^[2] Φ

${ displaystyle Phi = n , v}$

Şöyledir:

${ displaystyle L = Phi , dt , dV}$

Bu ortalama uzunluk L bununla birlikte, yalnızca sertleşmemiş parçacıklar için geçerlidir. Etkileşimleri hesaba katmak için, L toplam reaksiyon sayısına bölünür R her çarpışma arasındaki ortalama uzunluğu elde etmek için λ:

${ displaystyle lambda = { frac {L} {R}} = { frac { Phi , dt , dV} {R}}}$

Nereden #Mikroskopik ve makroskobik kesit:

${ displaystyle R = Phi , Sigma , dt }$

Şöyledir:

${ displaystyle lambda = { frac {dV} { Sigma}}}$

nerede λ ortalama özgür yoldur ve Σ makroskopik kesittir.

Yıldızların içinde

Çünkü ⁸Li ve ¹²Ol izotoplar tablosunda doğal durma noktaları oluşturmak hidrojen füzyon, tüm yüksek elementlerin, daha yüksek füzyon seviyelerinin hakim olduğu çok sıcak yıldızlarda oluştuğuna inanılmaktadır. Gibi bir yıldız Güneş üretir enerji basitliğin birleşimiyle ¹H içine ⁴O aracılığıyla bir dizi reaksiyon. İç çekirdeğin tükendiğine inanılıyor. ¹H yakıt, Güneş daralacak ve çekirdek sıcaklığını hafifçe artıracak ⁴Kaynaşabilir ve ana yakıt kaynağı olabilir. Saf ⁴O füzyon yol açar ⁸Ol, geri 2'ye düşer⁴O; bu yüzden ⁴Enerji üreten bir reaksiyonla sonuçlanması için kendisinden daha fazla veya daha az kütleli izotoplarla kaynaşması gerekir. Ne zaman ⁴İle birleşiyor ²H veya ³H kararlı izotoplar oluşturur ⁶Li ve ⁷Sırasıyla Li. Aradaki yüksek dereceli izotoplar ⁸Li ve ¹²C hidrojen, helyum ve lityum izotopları arasındaki benzer reaksiyonlarla sentezlenir.

Tipik kesitler

Aşağıda bir nükleer reaktörde önemli olan bazı kesitler verilmiştir. Termal enine kesitin ortalaması bir Maxwellian spektrumu kullanılarak hesaplanır ve hızlı kesitin ortalaması uranyum-235 fisyon spektrumu kullanılarak alınır. Kesitler, JANIS yazılımı kullanılarak JEFF-3.1.1 kitaplığından alınmıştır.^[4]

Yaygın olarak nötron moderatörleri, reflektörler ve soğurucular olarak kullanılan ışık elementinin saçılma (tam çizgi) ve soğurma (noktalı) kesitleri, veriler NEA N ENDF / B-VII.1 veritabanından JANIS yazılımı kullanılarak elde edilmiş ve mathplotlib kullanılarak grafiklenmiştir.

*önemsiz, toplam kesitin% 0,1'inden az ve Bragg saçılma kesiminin altında '

Dış bağlantılar

• XSP, bir çevrimiçi nükleer kesit çizici yerleştirin
• Nötron saçılma uzunlukları ve kesitleri
• Periyodik Element Tablosu: Kesite Göre Sıralanmış (Termal Nötron Yakalama)

Referanslar