Ters çevrilmiş konfigürasyon - Field-reversed configuration

Alan-tersine çevrilmiş konfigürasyon: Dıştan uygulanan bir manyetik alanın yönüne göre tersine çevrilmiş bir poloidal manyetik alan oluşturan, silindirik bir plazma içinde bir toroidal elektrik akımı indüklenir. Ortaya çıkan yüksek beta eksenli simetrik kompakt toroid kendi kendine sınırlıdır.

Bir ters alan konfigürasyonu (FRC) bir üretim aracı olarak incelenen bir tür plazma cihazıdır. nükleer füzyon. Bir sınırlar plazma kapalı manyetikte alan çizgileri merkezi bir penetrasyon olmadan.[1] Bir FRC'de plazma, kendiliğinden kararlı bir simit şeklindedir. duman halkası.

FRC'ler başka bir kendi kendine kararlılıkla yakından ilişkilidir manyetik hapsetme füzyonu cihaz, Spheromak. Her ikisi de, kompakt toroid füzyon cihazları sınıfı. FRC'ler normalde sferomaklardan daha uzun olan ve kabaca küresel sferomaktan ziyade içi boş bir sosisin genel şekline sahip olan bir plazmaya sahiptir.

FRC'ler 1960'larda ve 1970'lerde önemli bir araştırma alanıydı, ancak pratikte ölçeklendirmede problemleri vardı. füzyon üçlü ürünleri. 1990'larda ve 2019 itibariyle faiz geri döndüFRC aktif bir araştırma alanıydı.

Tarih

FRC ilk olarak 1950'lerin sonlarında laboratuvarlarda gözlemlendi. teta tutam ters arka plan manyetik alanı ile deneyler.[2]

İlk çalışmalar şu sıralar Amerika Birleşik Devletleri Deniz Araştırma Laboratuvarı (NRL) 1960'larda. 600'ün üzerinde yayınlanmış makale ile önemli miktarda veri toplanmıştır.[3] Hemen hemen tüm araştırmalar sırasında yapıldı Sherwood Projesi -de Los Alamos Ulusal Laboratuvarı (LANL) 1975'ten 1990'a,[4] ve Redmond Plazma Fizik Laboratuvarı'nda 18 yıl boyunca Washington Üniversitesi,[5] büyük ile s deney (LSX).[6]

Daha sonra araştırma yapıldı Hava Kuvvetleri Araştırma Laboratuvarı (AFRL),[7] Füzyon Teknolojisi Enstitüsü (FTI) Wisconsin-Madison Üniversitesi,[8] Princeton Plazma Fiziği Laboratuvarı,[9] ve California Üniversitesi, Irvine.[10]

Özel şirketler artık elektrik üretimi için FRC'leri inceliyor. Genel Füzyon, Tri-Alpha Energy, Inc., ve Helion Enerji.[11]

MSNW tarafından geliştirilen Elektrot Lorentz İtici (ELF), bir uzay tahrik cihazı tasarlama girişimiydi.[12] ELF bir adaydı NASA NextSTEP'in gelişmiş elektrikli tahrik programı, X-3 Yuvalı Kanallı Hall İtici ve VASIMR[13] MSNW çözülmeden önce.

Başvurular

Birincil uygulama, füzyon güç üretimi içindir.

FRC ayrıca derin uzay araştırması, sadece olası bir nükleer enerji kaynağı olarak değil, aynı zamanda bir itici yakıtın yüksek seviyelere özgül dürtü (BENsp) için elektrikle çalışan uzay gemileri ve füzyon roketleri ile ifade edilen faiz ile NASA.[14][15][16][17][18]

Karşılaştırmalar

FRC ve Spheromak Arasındaki Fark
Ana makale: Manyetik hapsetme füzyonu

Plazmayı manyetik alanlarla sınırlandırarak füzyon gücü üretmek, alan çizgilerinin katı yüzeylere girmemesi, ancak kendi üzerlerinde çemberlere veya toroidal yüzeylere kapanması durumunda en etkilidir. Ana hat hapsi kavramları Tokamak ve yıldızcı Bunu, manyetik konfigürasyon üzerinde büyük bir kontrole izin veren, ancak çok karmaşık bir yapı gerektiren toroidal bir odada yapın. Alanın tersine çevrilmiş konfigürasyonu, saha hatlarının kapalı olması ve iyi bir hapsetme sağlamasıyla bir alternatif sunar, ancak hazne silindiriktir, daha basit, daha kolay inşaat ve bakım sağlar.[19]

Sahada ters çevrilmiş konfigürasyonlar ve Spheromaks birlikte olarak bilinirler kompakt toroidler. Spheromaks ve FRC, bir sferomakın ekstra bir toroidal alana sahip olması bakımından farklılık gösterir. Bu toroidal alan, dönen plazma ile aynı veya ters yönde ilerleyebilir.[20] Spheromak'ta, toroidal manyetik alan şununkine benzer: poloidal alan. Bunun aksine, FRC çok az toroidal alan bileşenine sahiptir veya hiç yoktur ve yalnızca bir poloidal alan ile sınırlandırılmıştır. Bir toroidal alanın olmaması, FRC'nin manyetik sarmallık ve bir yüksek beta. Yüksek beta, FRC'yi bir Füzyon reaktörü ve çok uygun anötronik düşük gerekli manyetik alan nedeniyle yakıtlar. Spheromaks var β ≈ 0.1 oysa tipik bir FRC, β ≈ 1.[21][22]

Oluşumu

S-parametresi dahil bir FRC'nin Boyutları.

Modern FRC deneylerinde, manyetik alanı tersine çeviren plazma akımı çeşitli şekillerde indüklenebilir.

Bir alan-ters konfigürasyon kullanılarak oluşturulduğunda teta tutam (veya endüktif elektrik alanı) yönteminde, silindirik bir bobin önce eksenel bir manyetik alan üretir. Daha sonra gaz önceden iyonize edilir ve bu da ön gerilim alanını bir manyetohidrodinamik bakış açısı, son olarak eksenel alan tersine çevrilir, dolayısıyla "alan-tersine çevrilmiş konfigürasyon". Uçlarda, önyargı alanı ile ana alanın yeniden bağlanması meydana gelir ve kapalı alan hatları oluşturur. Ana alan daha da yükseltilir, plazmayı sıkıştırır ve ısıtır ve plazma ile duvar arasında bir vakum alanı sağlar.[23]

Nötr kirişlerin akımı sürdüğü bilinmektedir. Tokamaks[24] doğrudan yüklü parçacıkları enjekte ederek. FRC'ler ayrıca nötr kirişlerin uygulanmasıyla oluşturulabilir, sürdürülebilir ve ısıtılabilir.[22][25] Yukarıdaki gibi bu tür deneylerde, silindirik bir bobin düzgün bir eksenel manyetik alan üretir ve gaz eklenir ve iyonize edilerek bir arka plan plazması oluşturulur. Nötr partiküller daha sonra plazmaya enjekte edilir. İyonize olurlar ve daha ağır, pozitif yüklü parçacıklar manyetik alanı tersine çeviren bir akım halkası oluştururlar.

Spheromaks sonlu toroidal manyetik alana sahip FRC benzeri konfigürasyonlardır. FRC'ler, zıt sferomakların birleştirilmesi ve toroidal alanın iptal edilmesiyle oluşturulmuştur.[26]

Dönen manyetik alanlar da akımı sürmek için kullanılmıştır.[27] Yukarıdaki gibi bu tür deneylerde, gaz iyonize edilir ve eksenel bir manyetik alan üretilir. Makinenin eksenine dik harici manyetik bobinler ile dönen bir manyetik alan üretilir ve bu alanın yönü eksen etrafında döndürülür. Dönme frekansı iyon ve elektron jiroskop frekansları arasında olduğunda, plazmadaki elektronlar manyetik alanla birlikte dönerler ("sürüklenirler"), akım üretirler ve manyetik alanı tersine çevirirler. Daha yakın zamanlarda, sözde tek parite dönen manyetik alanlar[28] FRC'nin kapalı topolojisini korumak için kullanılmıştır.

Tek parçacık yörüngeleri

Bir parçacığın sıfır içindeki siklotron hareketiyle başladığı, betatron hareketine geçiş yaptığı ve sıfırın dışında siklotron hareketi olarak sona erdiği FRC parçacık yörüngesi. Bu hareket, makinenin orta düzlemindedir. Bobinler şeklin üstünde ve altındadır.

FRC'ler önemli ve nadir bir özellik içerir: manyetik alanın sıfır olduğu "manyetik sıfır" veya dairesel bir çizgi. Manyetik alan bir yönü işaret ettiği ve sıfırın dışında manyetik alan ters yönü gösterdiği için bu zorunludur. Sıfır izinden uzak parçacıklar, diğer manyetik füzyon geometrilerinde olduğu gibi siklotron yörüngelerini kapatır. Ancak boşluğu geçen parçacıklar izlemez siklotron veya dairesel yörüngeler ama Betatron veya sekiz rakamı benzeri yörüngeler,[29] yörüngenin eğriliği manyetik boşluğu geçtiğinde yön değiştirirken.

Parçacığın yörüngeleri siklotron olmadığından, siklotron hareketine dayanan plazma davranış modelleri manyetohidrodinamik (MHD), sıfırın etrafındaki bölgede uygulanamaz. Bu bölgenin boyutu s-parametresiyle ilgilidir,[30] veya sıfır ile ayırma cismi arasındaki mesafenin oranı ve termal iyon dönme yarıçapı. Yüksek-s değerlerinde, çoğu parçacık boşluğu geçmez ve bu etki ihmal edilebilir düzeydedir. Düşük-s, ~ 2'de, bu etki hakimdir ve FRC'nin "MHD" yerine "kinetik" olduğu söylenir.

Plazma kararlılığı

Düşük s-parametresinde, bir FRC içindeki çoğu iyon büyük Betatron yörüngeler (ortalamaları dönme yarıçapı (plazmanın yaklaşık yarısı kadar) tipik hızlandırıcı fiziği ziyade plazma fiziği. Bu FRC'ler çok kararlıdır çünkü plazmaya diğerleri gibi olağan küçük dönme yarıçaplı parçacıklar hakim değildir. termodinamik denge veya termal olmayan plazmalar. Davranışı klasik olarak tanımlanmamaktadır. manyetohidrodinamik dolayısıyla yok Alfvén dalgaları ve neredeyse hayır MHD dengesizlikleri teorik tahminlerine rağmen,[kaynak belirtilmeli ] ve tipik "anormal nakliyeyi", yani aşırı kaybın olduğu süreçleri önler parçacıklar veya enerji oluşur.[31][32][33]

2000 yılı itibarıyla, kalan birkaç istikrarsızlık inceleniyor:

  • eğme ve kaydırma modları. Bu dengesizlikler, pasif bir stabilize edici iletken dahil edilerek veya çok fazla şekillendirilerek hafifletilebilir. basık plazmalar (yani çok uzun plazmalar),[34] veya kendi kendine oluşturulmuş bir toroidal alan oluşturarak.[35] Eğim modu, iyon gyroradii artırılarak FRC deneylerinde de stabilize edilmiştir.[30]
  • manyetorotasyonel kararsızlık. Bu mod, plazma sınırında dönen bir eliptik distorsiyona neden olur ve bozulmuş plazma hapsetme odasıyla temas ettiğinde FRC'yi yok edebilir.[36] Başarılı stabilizasyon yöntemleri, dört kutuplu bir stabilize edici alanın kullanımını içerir,[37][38] ve dönen bir manyetik alanın (RMF) etkileri.[39][40]

Deneyler

Seçilmiş alan ters deneyleri, 1988 öncesi[3]
YılcihazyerCihaz uzunluğuCihaz çapıB alanıDoldurma basıncıKapatılmaOkudu
MetreMetreTeslaPascalSaniye
1959-NRL0.100.0610.0013.332. E-06Yok etme
1961Scylla ILANL0.110.055.5011.333. E-06Yok etme
1962Scylla IIILANL0.190.0812.5011.334. E-06Rotasyon
1962ThetatronCulham0.210.058.6013.333. E-06Kasılma
1962Julich0.100.046.0030.661. E-06Oluşum, yırtılma
1963Culham0.300.105.006.676. E-06Kasılma
19640-PIIGarching0.300.055.3013.331. E-06Yırtılma, kasılma
1965PharosNRL1.800.173.008.003. E-05Hapsetme, rotasyon
1967CentaurCulham0.500.192.102.672. E-05Hapsetme, rotasyon
1967JuliettaJulich1.280.112.706.672. E-05Yırtılma
1971ÖRNEĞİNGarching0.700.112.806.673. E-05Yırtılma, rotasyon
1975BNKurchatov0.900.210.450.27 - 1.075. E-05Oluşumu
1979TORKurchatov1.500.301.000.27 - 0.671. E-04Oluşumu
1979FRX-ALASL1.000.250.600.53 - 0.933. E-05Kapatılma
1981FRX-BLANL1.000.251.301.20 - 6.536. E-05Kapatılma
1982STP-LNagoya1.500.121.001.203. E-05Rotasyon
1982NÜKTEJaponya2.000.161.006. E-05Hapsetme, rotasyon
1982PIACEOsaka1.000.151.406. E-05Rotasyon
1983FRX-CLANL2.000.500.800.67 - 2.673. E-04Kapatılma
1984TRX-1MSNW1.000.251.000.67 -2.002. E-04Oluşum, hapsetme
1984CTTXPenn S U0.500.120.4013.334. E-05Kapatılma
1985HBQMU Yıkama3.000.220.500.53 - 0.933. E-05Oluşumu
1986OCTOsaka0.600.221.001. E-04Kapatılma
1986TRX-2STI1.000.241.300.40 - 2.671. E-04Oluşum, hapsetme
1987CSSU Yıkama1.000.450.301.33 - 8.006. E-05Yavaş oluşum
1988FRXC / LSMLANL2.000.700.600.27 - 1.335. E-04Oluşum, hapsetme
1990LSXSTI / MSNW5.000.900.800.27 - 0.67İstikrar, hapis
Seçilmiş alan ters yapılandırmaları, 1988 - 2011[41]
cihazKurumCihaz tipiElektron yoğunluğuMaksimum iyon veya elektronFRC çapıUzunluk / çap
1020 / Metre3Sıcaklık [eV][Metre]
Spheromak-3Tokyo ÜniversitesiSpheromak birleştiriliyor5.0 – 10.020 – 1000.401.0
Spheromak-4Tokyo ÜniversitesiSpheromak birleştiriliyor10 – 401.20 - 1.400.5 – 0.7
Kompakt Torus Exp-IIINihon ÜniversitesiTeta tutam5.0 – 400.0200 – 3000.10 - 0.405.0 – 10.0
Alan Tersine Çevrilmiş Exp LinerLos AlamosTeta tutam1,500.0 – 2,500.0200 – 7000.03 - 0.057.0 – 10.0
FRC Enjeksiyon DeneyimiOsaka ÜniversitesiÇeviri yakalama3.0 – 5.0200 – 3000.30 - 0.407.0 – 15.0
Swarthmore Spheromak ExpSwarthmoreSpheromak birleştiriliyor10020 – 400.401.5
Manyetik Yeniden Bağlantı DeneyimiPrinceton (PPPL )Spheromak birleştiriliyor5.0 – 20.0301.000.3 – 0.7
Princeton ters çevrilmiş yapılandırma deneyi (PFRC)Princeton (PPPL )Dönen B alanı0.05 – 0.3200 – 3000.06
Çeviri Hapsinin SürdürülmesiWashington ÜniversitesiDönen B alanı0.1 – 2.525 – 500.70 - 0.74
Çeviri Hapsinin Sürdürülmesi-YükseltmeWashington ÜniversitesiDönen B alanı0.4 – 1.550 – 2000.70 - 0.741.5 – 3.0
Plazma Astar SıkıştırmaMSNWÇeviri yakalama0.20
Endüktif Plazma HızlandırıcıMSNWBirleştirme çarpışması23.0 – 26.03500.20
Endüktif Plazma Hızlandırıcı-CMSNWSıkıştırma birleştiriliyor300.01200 - 20000.210.0
Colorado FRCColorado ÜniversitesiSpheromak birleştiriliyor
Irvine Alan Ters YapılandırmasıUC IrvineKoaksiyel kaynak150.0100.60
C-2Tri Alpha Energy, Inc.Birleştirme çarpışması5.0 – 10.0200 – 5000.60 - 0.803.0 – 5.0
STXWashington ÜniversitesiDönen B alanı0.5400.46
Kır Manzarası RotamakPrairie A & M'yi GörüntüleDönen B alanı0.110-300.42

Uzay aracı itme gücü

Uzay aracı tahrik sistemi için sahada ters çevrilmiş konfigürasyon cihazları düşünülmüştür. Cihazın duvarlarının dışa doğru açılandırılmasıyla, plazmoid eksenel yönde ve cihazdan dışarı doğru ivmelenerek itme kuvveti oluşturabilir.

Ayrıca bakınız

Dış bağlantılar

Referanslar

  1. ^ Freidberg, Jeffrey P. (2007). Plazma Fiziği ve Füzyon Enerjisi. Cambridge University Press. ISBN  978-0-521-85107-7.
  2. ^ Kolb, A.C .; Dobbie, C.B .; Griem, H.R. (1 Temmuz 1959). "Bir plazmada alan karıştırma ve ilişkili nötron üretimi". Fiziksel İnceleme Mektupları. 3 (1): 5–7. Bibcode:1959PhRvL ... 3 .... 5K. doi:10.1103 / PhysRevLett.3.5.
  3. ^ a b Tuszewski, M. (Kasım 1988). "Alan değiştirilmiş konfigürasyonlar" (Gönderilen makale). Nükleer füzyon. 28 (11): 2033. doi:10.1088/0029-5515/28/11/008.
  4. ^ McKenna, K.F .; Armstrong, W.T .; Barnes, D.C; Bartsch, R.R; Chrien, R.E .; Cochrane, J.C .; Klingner, P.L .; Hugrass, W.W; Linford, R.K .; Rej, D.J .; Schwarzmeier, J.L .; Sherwood, E.G .; Siemon, R.E .; Spencer, R.L .; Tuszewski, M. (1985). "Los Alamos'ta sahada tersine çevrilmiş yapılandırma araştırması" (Gönderilen makale). Nükleer füzyon. 25 (9): 1317. doi:10.1088/0029-5515/25/9/057.
  5. ^ "Redmond Plazma Fizik Laboratuvarı'nın web sayfası". Arşivlenen orijinal 2015-02-19 tarihinde.
  6. ^ Hoffman, Alan L .; Carey, Larry L .; Crawford, Edward A .; Harding, Dennis G .; DeHart, Terence E .; McDonald, Kenneth F .; McNeil, John L .; Milroy, Richard D .; Slough, John T .; Maqueda, Ricardo; Wurden, Glen A. (Mart 1993). "Geniş Alanla Ters Çevrilmiş Yapılandırma Deneyi". Füzyon Bilimi ve Teknolojisi. 23 (2): 185–207. OSTI  6514222.
  7. ^ Kirtley, David; Brown, Daniel L .; Gallimore, Alec D .; Haas, James (Haziran 2005). Bir AFRL Alanı Tersine Çevrilmiş Yapılandırma Plazma Cihazı ile İlgili Ayrıntılar (PDF) (Teknik rapor). Hava Kuvvetleri Araştırma Laboratuvarı.
  8. ^ "Fusion Technology Institute web sayfası, Wisconsin-Madison Üniversitesi".
  9. ^ "PFRC-2 cihazının ilk çalıştırılması". Amerikan Fizik Derneği Bülteni. 57 (12). 2012-10-31.
  10. ^ Harris, W.S .; Trask, E .; Roche, T .; Garate, E.P .; Heidbrink, W.W .; McWilliams, R. (20 Kasım 2009). "Irvine Alanı Ters Yapılandırmada iyon akışı ölçümleri ve plazma akımı analizi" (PDF). Plazma Fiziği. Amerikan Fizik Enstitüsü. 16 (11): 112509. Bibcode:2009PhPl ... 16k2509H. doi:10.1063/1.3265961.
  11. ^ Poddar, Yash (11 Mart 2014). "Girişimler Nükleer Füzyonu Mümkün Kılabilir mi?". Stanford Üniversitesi.
  12. ^ Pancotti, Anthony. "Bilim, Uzay ve Teknoloji Meclis Komitesi Uzay Alt Komitesi önünde tanıklık Amerika Birleşik Devletleri Temsilciler Meclisi Uzay İçi Tahrik Hakkında Dinleme: Stratejik Seçimler ve Seçenekler 29 Haziran 2017" (PDF). Alındı 8 Nisan 2019.
  13. ^ "NASA'nın NextSTEP Gelişmiş Elektrikli Tahrik Faaliyetleri" (PDF). NASA. Alındı 8 Nisan 2019.
  14. ^ Wessel, F.J. (2000). "Çarpışan kiriş füzyon reaktörü uzay tahrik sistemi". AIP Konferansı Bildirileri. 504. sayfa 1425–1430. doi:10.1063/1.1290961. ISBN  978-1563969195.
  15. ^ Cheung, A. (2004). "Çarpışan Kiriş Füzyon Reaktörü Uzay Tahrik Sistemi". AIP Konferansı Bildirileri. 699. s. 354–361. doi:10.1063/1.1649593.
  16. ^ Slough, John; Pancotti, Anthony; Pfaff, Michael; Pihl, Christopher; Votroubek, George (Kasım 2012). Füzyon Tahrikli Roket (PDF). NIAC 2012. Hampton, VA: NASA Innovative Advanced Concepts.
  17. ^ Slough, John; Pancotti, Anthony; Kirtley, David; Votroubek, George (6–10 Ekim 2013). Elektromanyetik Tahrikli Füzyon Tahrik (PDF). 33. Uluslararası Elektrikli Tahrik Konferansı (IEPC-2013). Washington, D.C .: George Washington Üniversitesi.
  18. ^ "Nükleer Füzyon Roketi 30 Günde Mars'a Ulaşabilir". Space.com. 10 Nisan 2013.
  19. ^ Ryzhkov, Sergei V. (2002). "Alan Ters Yapılandırmanın Oluşumu, Hapsedilmesi ve Kararlılığı Özellikleri" (PDF). Atom Bilimi ve Teknolojisinin Sorunları. Plazma Fiziği. 7 (4): 73–75. ISSN  1682-9344.
  20. ^ Dolan, Thomas. Manyetik Füzyon Teknolojisi. Cilt 2. New York: Springer, 2012. Basılı.
  21. ^ Ono, Y (1999). "Spheromaks'ı bir alan tersine çevrilmiş konfigürasyona birleştirmenin yeni gevşemesi". Nükleer füzyon. 39 (11Y): 2001–2008. Bibcode:1999 NucFu..39.2001O. doi:10.1088 / 0029-5515 / 39 / 11Y / 346.
  22. ^ a b Momita Okamoto Nomura (1987). "Sahada Ters Çevrilmiş Yapılandırmada Gelişmiş Yakıtlar". Füzyon Bilimi ve Teknolojisi. Alındı 2016-01-05.
  23. ^ Slough, J (2011). "Süpersonik alan ters konfigürasyon plazmoidlerinin birleştirilmesi ve sıkıştırılması yoluyla yüksek sıcaklıkta bir plazmanın oluşturulması". Nükleer füzyon. 51 (5): 053008. Bibcode:2011 NucFu..51e3008S. doi:10.1088/0029-5515/51/5/053008.
  24. ^ Taguchi, M (1992-01-01). "Tokamak plazmalarında ışınla çalışan akım için yaklaşık ifade". Nükleer füzyon. 32 (1): 143–150. Bibcode:1992 NucFu..32..143T. doi:10.1088 / 0029-5515 / 32/1 / i12.
  25. ^ Rostoker, N .; Binderbauer, M .; Monkhorst, H.J. (1996-01-01). "Bir sahada ters çevrilmiş konfigürasyon plazmasında çarpışan kirişlere dayalı füzyon reaktörleri". Alıntı dergisi gerektirir | günlük = (Yardım)
  26. ^ Ji, H .; Belova, E .; Gerhardt, S. P .; Yamada, M. (2006-12-01). "SPIRIT (İndüksiyon, Yeniden Bağlanma ve Enjeksiyon Teknikleri ile Kendi Kendine Düzenlenen Plazma) Kavramındaki Son Gelişmeler". Journal of Fusion Energy. 26 (1–2): 93–97. Bibcode:2007JFuE ... 26 ... 93J. doi:10.1007 / s10894-006-9043-4. ISSN  0164-0313.
  27. ^ Jones, Ieuan R. (1999-05-01). "Dönen manyetik alan akım tahriki ve rotamağın ters çevrilmiş bir konfigürasyon (Rotamak-FRC) ve küresel tokamak (Rotamak-ST) olarak çalışmasının bir incelemesi". Plazma Fiziği. 6 (5): 1950–1957. Bibcode:1999PhPl .... 6.1950J. doi:10.1063/1.873452. ISSN  1070-664X.
  28. ^ Glasser, A. H .; Cohen, S.A. (2002-05-01). "Garip bir dönen manyetik alan ile ters alan konfigürasyonunda iyon ve elektron ivmesi". Plazma Fiziği. 9 (5): 2093–2102. Bibcode:2002PhPl .... 9.2093G. doi:10.1063/1.1459456. ISSN  1070-664X.
  29. ^ Wang, M. Y .; Miley, G.H (1979-01-01). "Ters çevrilmiş aynalarda parçacık yörüngeleri". Nükleer füzyon. 19 (1): 39. doi:10.1088/0029-5515/19/1/005. ISSN  0029-5515.
  30. ^ a b Slough, J. T .; Hoffman, A.L. (1988). "Alan tersine çevrilmiş konfigürasyonların eğim stabilitesinin büyük s değerlerinde gözlenmesi". Nükleer füzyon. 28 (6): 1121. doi:10.1088/0029-5515/28/6/016.
  31. ^ Rostoker, N .; Wessel, F.J .; Rahman, H.U .; Maglich, B.C .; Spivey, B. (22 Mart 1993). "Yüksek Enerjili Kendiliğinden Çarpışan İyon Kirişleriyle Manyetik Füzyon" (Gönderilen makale). Fiziksel İnceleme Mektupları. 70 (1818): 1818–1821. Bibcode:1993PhRvL..70.1818R. doi:10.1103 / PhysRevLett.70.1818. PMID  10053394.
  32. ^ Binderbauer, M.W .; Rostoker, N. (Aralık 1996). "Manyetik Hapishanede Türbülanslı Taşıma: Nasıl Önlenir". Plazma Fiziği Dergisi. 56 (3): 451–465. Bibcode:1996JPlPh..56..451B. doi:10.1017 / S0022377800019413.
  33. ^ Rostoker, N .; Binderbauer, M. W .; Wessel, F. J .; Monkhorst, H. J. Çarpışan Kiriş Füzyon Reaktörü (PDF). Davetli Bildiri, Gelişmiş Yakıtlar APS-DPP Özel Oturum. American Physical Society. Arşivlenen orijinal (PDF) 2002-01-26'da.
  34. ^ Gerhardt, S. P .; Belova, E .; Inomoto, M .; Yamada, M .; Ji, H .; Ren, Y .; Kuritsyn, A. (2006). "Manyetik Yeniden Bağlantı Deneyinde yassı alan tersine çevrilmiş konfigürasyonların denge ve kararlılık çalışmaları" (PDF). Plazma Fiziği. 13 (11): 112508. Bibcode:2006PhPl ... 13k2508G. doi:10.1063/1.2360912.
  35. ^ Omelchenko, Yu. A. (27–29 Mart 2000). FRC Eğim Modunun Kendinden Oluşturulan Toroidal Alanla Dengelenmesi (PDF). Sherwood 2000 Uluslararası Füzyon / Plazma Teorisi Konferansı. UCLA, Los Angeles, California: Genel Atomik Füzyon Enerjisi Araştırması. Arşivlenen orijinal (PDF) 2014-12-16 tarihinde.
  36. ^ Tuszewski, M. (1984). "Ters alan konfigürasyonlarının dengesi üzerine deneysel çalışma". Plazma Fiziği ve Kontrollü Füzyon. 26 (8): 991–1005. Bibcode:1984PPCF ... 26..991T. doi:10.1088/0741-3335/26/8/004.
  37. ^ Ohi, S .; Minato, T .; Kawakami, Y .; Tanjyo, M .; Okada, S .; Ito, Y .; Kako, M .; Gotô, S .; Ishimura, T .; Itô, H. (1983). "Alanda Ters Teta-Kıstırma Plazmasının n = 2 Dönme Kararsızlığının Dörtlü Stabilizasyonu". Fiziksel İnceleme Mektupları. 51 (12): 1042. Bibcode:1983PhRvL..51.1042O. doi:10.1103 / PhysRevLett.51.1042.
  38. ^ Hoffman, A.L. (1983). "Ters alan konfigürasyonlarında n = 2 rotasyonel kararsızlığın bastırılması". Akışkanların Fiziği. 26 (6): 1626. Bibcode:1983PhFl ... 26.1626H. doi:10.1063/1.864298.
  39. ^ Guo, H .; Hoffman, A .; Milroy, R .; Miller, K .; Votroubek, G. (2005). "Manyetik Alanların Döndürülmesiyle Değişim Modlarının Stabilizasyonu". Fiziksel İnceleme Mektupları. 94 (18): 185001. Bibcode:2005PhRvL..94r5001G. doi:10.1103 / PhysRevLett.94.185001. PMID  15904379.
  40. ^ Slough, J .; Miller, K. (2000). "Dönen Manyetik Alan Akım Sürücüsüyle Alanda Ters Çevrilmiş Yapılandırmanın Geliştirilmiş Hapsedilmesi ve Kararlılığı" (PDF). Fiziksel İnceleme Mektupları. 85 (7): 1444–7. Bibcode:2000PhRvL..85.1444S. doi:10.1103 / PhysRevLett.85.1444. PMID  10970525. Arşivlenen orijinal (PDF) 2012-10-17 tarihinde.
  41. ^ Steinhauer, Loren C. (Temmuz 2011). "Ters alan konfigürasyonlarının gözden geçirilmesi". Plazma Fiziği. 18 (7): 070501. doi:10.1063/1.3613680. ISSN  1070-664X.