Kararlı sayı dağılımı - Stable count distribution - Wikipedia

Kararlı sayı

Olasılık yoğunluk işlevi
Kümülatif dağılım fonksiyonu
Parametreler	${ displaystyle alpha}$ ∈ (0, 1) - kararlılık parametresi ${ displaystyle theta}$ ∈ (0, ∞) — ölçek parametresi ${ displaystyle nu _ {0}}$ ∈ (−∞, ∞) — konum parametresi
Destek	x ∈ R ve x ∈ [${ displaystyle nu _ {0}}$, ∞)
PDF	${ displaystyle { mathfrak {N}} _ { alpha} (x; nu _ {0}, theta) = { frac { alpha} { Gama ({ frac {1} { alpha} })}} { frac {1} {x- nu _ {0}}} L _ { alpha} ({ frac { theta} {x- nu _ {0}}})}$
CDF	ayrılmaz bir form var
Anlamına gelmek	${ displaystyle { frac { Gama ({ frac {2} { alpha}})} { Gama ({ frac {1} { alpha}})}}}$
Medyan	analitik olarak ifade edilemez
Mod	analitik olarak ifade edilemez
Varyans	${ displaystyle { frac { Gama ({ frac {3} { alpha}})} {2 Gama ({ frac {1} { alpha}})}} - sol [{ frac { Gama ({ frac {2} { alpha}})} { Gama ({ frac {1} { alpha}})}} sağ] ^ {2}}$
Çarpıklık	TBD
Örn. Basıklık	TBD
MGF	Fox-Wright temsili var

İçinde olasılık teorisi, kararlı sayım dağılımı ... önceki eşlenik bir tek taraflı kararlı dağıtım. Bu dağılım, Stephen Lihn tarafından 2017'deki günlük dağıtımlar çalışmasında keşfedildi. S&P 500 endeksi ve VIX indeks.^[1] Kararlı dağıtım ailesine bazen de Lévy alpha-kararlı dağılım, sonra Paul Lévy, onu inceleyen ilk matematikçi.^[2]

Dağılımı tanımlayan üç parametreden kararlılık parametresi ${ displaystyle alpha}$ en önemlisidir. Kararlı sayım dağılımları ${ displaystyle 0 < alpha <1}$. Bilinen analitik durumu ${ displaystyle alpha = 1/2}$ ile ilgilidir VIX dağıtım (Bkz.Bölüm 7 ^[1]). Tüm anlar dağıtım için sonludur.

Tanım

Standart dağılımı şu şekilde tanımlanır:

${ displaystyle { mathfrak {N}} _ { alpha} ( nu) = { frac { alpha} { Gama ({ frac {1} { alpha}})}} { frac {1 } { nu}} L _ { alpha} left ({ frac {1} { nu}} sağ),}$

nerede ${ displaystyle nu> 0}$ ve ${ displaystyle 0 < alpha <1.}$

Lokasyon ölçek ailesi şu şekilde tanımlanır:

${ displaystyle { mathfrak {N}} _ { alpha} ( nu; nu _ {0}, theta) = { frac { alpha} { Gama ({ frac {1} { alpha }})}} { frac {1} { nu - nu _ {0}}} L _ { alpha} left ({ frac { theta} { nu - nu _ {0}}} sağ),}$

nerede ${ displaystyle nu> nu _ {0}}$, ${ displaystyle theta> 0}$, ve ${ displaystyle 0 < alpha <1.}$

Yukarıdaki ifadede, ${ displaystyle L _ { alpha} (x)}$bir tek taraflı kararlı dağıtım,^[3] aşağıdaki gibi tanımlanır.

İzin Vermek ${ displaystyle X}$ standart bir ahır ol rastgele değişken dağılımı ile karakterize edilen ${ displaystyle f (x; alpha, beta, c, mu)}$o zaman bizde

${ displaystyle L _ { alpha} (x) = f (x; alpha, 1, cos sol ({ frac { pi alpha} {2}} sağ) ^ {1 / alpha}, 0),}$

nerede ${ displaystyle 0 < alpha <1}$.

Lévy toplamını düşünün ${ displaystyle Y = toplam _ {i = 1} ^ {N} X_ {i}}$ nerede ${ displaystyle X_ {i} sim L _ { alpha} (x)}$, sonra ${ displaystyle Y}$ yoğunluğa sahip ${ textstyle { frac {1} { nu}} L _ { alpha} sol ({ frac {x} { nu}} sağ)}$ nerede ${ textstyle nu = N ^ {1 / alpha}}$. Ayarlamak ${ displaystyle x = 1}$ulaşıyoruz ${ displaystyle { mathfrak {N}} _ { alpha} ( nu)}$ normalizasyon sabiti olmadan.

Bu dağılımın "kararlı sayım" olarak adlandırılmasının nedeni, ilişkiden anlaşılabilir. ${ displaystyle nu = N ^ {1 / alpha}}$. Bunu not et ${ displaystyle N}$ Lévy toplamının "sayısı" dır. Sabit verildiğinde ${ displaystyle alpha}$, bu dağılım alma olasılığını verir ${ displaystyle N}$ bir birim mesafe kat etmek için adımlar.

İntegral formu

İntegral formuna göre ${ displaystyle L _ { alpha} (x)}$ ve ${ displaystyle q = exp (-i alpha pi / 2)}$ayrılmaz bir formumuz var ${ displaystyle { mathfrak {N}} _ { alpha} ( nu)}$ gibi

${ displaystyle { begin {align} { mathfrak {N}} _ { alpha} ( nu) & = { frac {2 alpha} { pi Gamma ({ frac {1} { alpha }})}} int _ {0} ^ { infty} e ^ {- { text {Re}} (q) , t ^ { alpha}} { frac {1} { nu}} sin ({ frac {t} { nu}}) sin (- { text {Im}} (q) , t ^ { alpha}) , dt, { text {veya}} & = { frac {2 alpha} { pi Gamma ({ frac {1} { alpha}})}} int _ {0} ^ { infty} e ^ {- { text { Re}} (q) , t ^ { alpha}} { frac {1} { nu}} cos ({ frac {t} { nu}}) cos ({ text {Im} } (q) , t ^ { alpha}) , dt. uç {hizalı}}}$

Yukarıdaki çift sinüs integraline dayanarak, standart CDF'nin integral formuna götürür:

${ displaystyle { begin {align} Phi _ { alpha} (x) & = { frac {2 alpha} { pi Gamma ({ frac {1} { alpha}})}} int _ {0} ^ {x} int _ {0} ^ { infty} e ^ {- { text {Re}} (q) , t ^ { alpha}} { frac {1} { nu}} sin ({ frac {t} { nu}}) sin (- { text {Im}} (q) , t ^ { alpha}) , dt , d nu & = 1 - { frac {2 alpha} { pi Gamma ({ frac {1} { alpha}})}} int _ {0} ^ { infty} e ^ {- { text {Re}} (q) , t ^ { alpha}} sin (- { text {Im}} (q) , t ^ { alpha}) , { text {Si}} ({ frac {t} {x}}) , dt, end {hizalı}}}$

nerede ${ displaystyle { text {Si}} (x) = int _ {0} ^ {x} { frac { sin (x)} {x}} , dx}$ sinüs integral fonksiyonudur.

Wright temsili

İçinde "Seri gösterimi ", kararlı sayım dağılımının Wright işlevinin özel bir durumu olduğu gösterilmiştir (Bkz. ^[4]):

${ displaystyle { mathfrak {N}} _ { alpha} ( nu) = { frac { alpha} { Gama sol ({ frac {1} { alpha}} sağ)}} phi _ {- alpha, 0} (- nu ^ { alpha}), , { text {nerede}} , , phi _ { lambda, mu} (z) = toplam _ {n = 0} ^ { infty} { frac {z ^ {n}} {n! , Gama ( lambda n + mu)}}.}$

Bu Hankel integraline götürür: ((1.4.3) 'e göre ^[5])

${ displaystyle { mathfrak {N}} _ { alpha} ( nu) = { frac { alpha} { Gama sol ({ frac {1} { alpha}} sağ)}} { frac {1} {2 pi i}} int _ {Ha} e ^ {t - ( nu t) ^ { alpha}} , dt, ,}$Ha temsil eder nerede Hankel dağılımı.

Alternatif türetme - lambda ayrışımı

Kararlı sayım dağılımını elde etmek için başka bir yaklaşım, tek taraflı kararlı dağılımın Laplace dönüşümünü kullanmaktır (Bölüm 2.4, ^[1])

${ displaystyle int _ {0} ^ { infty} e ^ {- zx} L _ { alpha} (x) , dx = e ^ {- z ^ { alpha}},}$nerede ${ displaystyle 0 < alpha <1}$.

İzin Vermek ${ displaystyle x = 1 / nu}$ve sol taraftaki integrali bir ürün dağıtımı bir standardın Laplace dağılımı ve standart bir kararlı sayım dağılımı,

${ displaystyle { frac {1} {2}} { frac { alpha} { Gama ({ frac {1} { alpha}})}} e ^ {- | z | ^ { alpha} } = int _ {0} ^ { infty} { frac {1} { nu}} left ({ frac {1} {2}} e ^ {- | z | / nu} sağ ) left ({ frac { alpha} { Gama ({ frac {1} { alpha}})}} { frac {1} { nu}} L _ { alpha} sol ({ frac {1} { nu}} sağ) sağ) , d nu,}$

nerede ${ mathsf {R}}} içinde { displaystyle z$.

Buna "lambda ayrışması" denir (Bkz. ^[1]LHS, Lihn'in eski çalışmalarında "simetrik lambda dağılımı" olarak adlandırıldığından beri. Ancak, "gibi birkaç popüler adı daha vardır"üstel güç dağıtımı "veya" genelleştirilmiş hata / normal dağılım ", genellikle ne zaman${ displaystyle alpha> 1}$.

Lambda ayrıştırması, Lihn'in istikrarlı yasa kapsamındaki varlık getirileri çerçevesinin temelidir. LHS, varlık getirilerinin dağıtımıdır. RHS'de Laplace dağılımı lepkurtotik gürültüyü temsil eder ve kararlı sayım dağılımı oynaklığı temsil eder.

Kararlı Hacim Dağılımı

Sabit sayım dağılımının bir varyantı olarak adlandırılan kararlı hacim dağılımı ${ displaystyle V _ { alpha} (s)}$ lambda ayrışmasından da türetilebilir (Bkz.Bölüm 6, ^[4]). Laplace dönüşümünü ifade eder. ${ displaystyle e ^ {- | z | ^ { alpha}}}$ Gauss karışımı açısından öyle ki

${ displaystyle { frac {1} {2}} { frac { alpha} { Gama ({ frac {1} { alpha}})}} e ^ {- | z | ^ { alpha} } = { frac {1} {2}} { frac { alpha} { Gama ({ frac {1} { alpha}})}} e ^ {- (z ^ {2}) ^ { alpha / 2}} = int _ {0} ^ { infty} { frac {1} {s}} left ({ frac {1} { sqrt {2 pi}}} e ^ { - { frac {1} {2}} (z / s) ^ {2}} sağ) V _ { alpha} (s) , ds,}$

nerede

${ displaystyle V _ { alpha} (s) = { frac {{ sqrt {2 pi}} , Gama ({ frac {2} { alpha}} + 1)} { Gama ({ frac {1} { alpha}} + 1)}} , { mathfrak {N}} _ { frac { alpha} {2}} (2s ^ {2}), 0 < alpha leq 2.}$

Bu dönüşüm adlandırılır genelleştirilmiş Gauss dönüşümü genelleştirdiği için Gauss-Laplace dönüşümü eşdeğer olan ${ displaystyle V_ {1} (s) = 2 { sqrt {2 pi}} , { mathfrak {N}} _ { frac {1} {2}} (2s ^ {2}) = s , e ^ {- s ^ {2} / 2}}$.

Asimptotik özellikler

Kararlı dağıtım ailesi için asimptotik davranışlarını anlamak önemlidir. Kimden,^[3] küçük için ${ displaystyle nu}$,

${ displaystyle { begin {align} { mathfrak {N}} _ { alpha} ( nu) & rightarrow B ( alpha) , nu ^ { alpha}, { text {for}} nu rightarrow 0 { text {ve}} B ( alpha)> 0. end {hizalı}}}$

Bu doğrular ${ displaystyle { mathfrak {N}} _ { alpha} (0) = 0}$.

Büyük için ${ displaystyle nu}$,

${ displaystyle { begin {align} { mathfrak {N}} _ { alpha} ( nu) & rightarrow nu ^ { frac { alpha} {2 (1- alpha)}} e ^ {-A ( alpha) , nu ^ { frac { alpha} {1- alpha}}}, { text {for}} nu rightarrow infty { text {ve}} A ( alpha)> 0. uç {hizalı}}}$

Bu, kuyruğun ${ displaystyle { mathfrak {N}} _ { alpha} ( nu)}$ sonsuzda üstel olarak bozunur. Daha büyük ${ displaystyle alpha}$ çürüme o kadar güçlüdür.

Anlar

n-nci an ${ displaystyle m_ {n}}$ nın-nin ${ displaystyle { mathfrak {N}} _ { alpha} ( nu)}$ ... ${ displaystyle - (n + 1)}$-nci an ${ displaystyle L _ { alpha} (x)}$. Tüm olumlu anlar sonludur. Bu, bir bakıma, kararlı dağılımdaki ıraksayan momentlerin çetrefilli sorununu çözer. (Bkz.Bölüm 2.4 ^[1])

${ displaystyle { begin {align} m_ {n} & = int _ {0} ^ { infty} nu ^ {n} { mathfrak {N}} _ { alpha} ( nu) d nu = { frac { alpha} { Gama ({ frac {1} { alpha}})}} int _ {0} ^ { infty} { frac {1} {t ^ {n + 1}}} L _ { alpha} (t) , dt. uç {hizalı}}}$

Momentlerin analitik çözümü Wright işlevi aracılığıyla elde edilir:

${ displaystyle { begin {align} m_ {n} & = { frac { alpha} { Gama ({ frac {1} { alpha}})}} int _ {0} ^ { infty } nu ^ {n} phi _ {- alpha, 0} (- nu ^ { alpha}) , d nu & = { frac { Gama ({ frac {n + 1 } { alpha}})} { Gama (n + 1) Gama ({ frac {1} { alpha}})}}, , n geq -1. end {hizalı}} }$

nerede ${ displaystyle int _ {0} ^ { infty} r ^ { delta} phi _ {- nu, mu} (- r) , dr = { frac { Gama ( delta +1 )} { Gama ( nu delta + nu + mu)}}, , delta> -1,0 < nu <1, mu> 0.}$(Bkz. (1.4.28) / ^[5])

Böylece, anlamı ${ displaystyle { mathfrak {N}} _ { alpha} ( nu)}$ dır-dir

${ displaystyle m_ {1} = { frac { Gama ({ frac {2} { alpha}})} { Gama ({ frac {1} { alpha}})}}}$

Varyans

${ displaystyle sigma ^ {2} = { frac { Gama ({ frac {3} { alpha}})} {2 Gama ({ frac {1} { alpha}})}} - sol [{ frac { Gama ({ frac {2} { alpha}})} { Gama ({ frac {1} { alpha}})}} sağ] ^ {2}}$

Moment üreten fonksiyon

MGF, bir Fox-Wright işlevi veya Fox H işlevi:

${ displaystyle { begin {align} M _ { alpha} (s) & = sum _ {n = 0} ^ { infty} { frac {m_ {n} , s ^ ​​{n}} {n !}} = { frac {1} { Gama ({ frac {1} { alpha}})}} toplamı _ {n = 0} ^ { infty} { frac { Gama ({ frac {n + 1} { alpha}}) , s ^ ​​{n}} { Gama (n + 1) ^ {2}}} & = { frac {1} { Gama ({ frac {1} { alpha}})}} {} _ {1} Psi _ {1} left [({ frac {1} { alpha}}, { frac {1} { alpha} }); (1,1); s sağ], , , { text {veya}} & = { frac {1} { Gama ({ frac {1} { alpha}} )}} H_ {1,2} ^ {1,1} left [-s { bigl |} { begin {matrix} (1 - { frac {1} { alpha}}, { frac { 1} { alpha}}) (0,1); (0,1) end {matris}} sağ] uç {hizalı}}}$

Doğrulama olarak, ${ displaystyle alpha = { frac {1} {2}}}$, ${ displaystyle M _ { frac {1} {2}} (s) = (1-4s) ^ {- { frac {3} {2}}}}$ (aşağıya bakın) Taylor olarak genişletilebilir ${ displaystyle {} _ {1} Psi _ {1} sol [(2,2); (1,1); s sağ] = toplamı _ {n = 0} ^ { infty} { frac { Gama (2n + 2) , s ^ ​​{n}} { Gama (n + 1) ^ {2}}}}$ üzerinden ${ displaystyle Gama ({ frac {1} {2}} - n) = { sqrt { pi}} { frac {(-4) ^ {n} n!} {(2n)!}} }$.

Bilinen analitik durum - dördüncü kararlı sayım

Ne zaman ${ displaystyle alpha = { frac {1} {2}}}$, ${ displaystyle L_ {1/2} (x)}$ ... Lévy dağılımı ters bir gama dağılımıdır. Böylece ${ displaystyle { mathfrak {N}} _ {1/2} ( nu; nu _ {0}, theta)}$ değişti gama dağılımı 3/2 şekli ve ölçeği ${ displaystyle 4 theta}$,

${ displaystyle { mathfrak {N}} _ { frac {1} {2}} ( nu; nu _ {0}, theta) = { frac {1} {4 { sqrt { pi }} theta ^ {3/2}}} ( nu - nu _ {0}) ^ {1/2} e ^ {- ( nu - nu _ {0}) / 4 theta}, }$

nerede ${ displaystyle nu> nu _ {0}}$, ${ displaystyle theta> 0}$.

Onun anlamı ${ displaystyle nu _ {0} +6 theta}$ ve standart sapması ${ displaystyle { sqrt {24}} theta}$. Buna "çeyrek kararlı sayım dağılımı" denir. "Quartic" kelimesi, Lihn'in lambda dağılımı üzerine yaptığı önceki çalışmadan gelir.^[6] nerede ${ displaystyle lambda = 2 / alpha = 4}$. Bu ortamda, istikrarlı sayım dağıtımının birçok yönü zarif analitik çözümlere sahiptir.

p- merkezi anlar ${ displaystyle { frac {2 Gama (p + 3/2)} { Gama (3/2)}} 4 ^ {p} theta ^ {p}}$. CDF, ${ textstyle { frac {2} { sqrt { pi}}} gamma left ({ frac {3} {2}}, { frac { nu - nu _ {0}} {4 theta}} sağ)}$ nerede ${ displaystyle gamma (s, x)}$ daha düşük eksik gama işlevi. Ve MGF, ${ displaystyle M _ { frac {1} {2}} (s) = e ^ {s nu _ {0}} (1-4s theta) ^ {- { frac {3} {2}}} }$. (Bkz.Bölüm 3 ^[1])

Α → 1 olduğunda özel durum

Gibi ${ displaystyle alpha}$ daha büyük hale gelir, dağılımın tepe noktası keskinleşir. Özel bir durum ${ displaystyle { mathfrak {N}} _ { alpha} ( nu)}$ ne zaman ${ displaystyle alpha rightarrow 1}$. Dağıtım bir Dirac delta işlevi,

${ displaystyle { mathfrak {N}} _ { alpha rightarrow 1} ( nu) rightarrow delta ( nu -1),}$

nerede ${ displaystyle delta (x) = { başla {vakalar} infty ve { text {if}} x = 0 0 ve { text {if}} x neq 0 end {vakalar} }}$, ve ${ displaystyle int _ {0 _ {-}} ^ {0 _ {+}} delta (x) dx = 1}$.

Seri gösterimi

Tek taraflı kararlı dağıtımın seri temsiline dayanarak, elimizde:

${ displaystyle { begin {align} { mathfrak {N}} _ { alpha} (x) & = { frac { alpha} { pi Gama ({ frac {1} { alpha}} )}} toplam _ {n = 1} ^ { infty} { frac {- sin (n ( alpha +1) pi)} {n!}} {x} ^ { alpha n} Gama ( alpha n + 1) & = { frac { alpha} { pi Gama ({ frac {1} { alpha}})}} toplamı _ {n = 1} ^ { infty} { frac {(-1) ^ {n + 1} sin (n alpha pi)} {n!}} {x} ^ { alpha n} Gama ( alpha n + 1) uç {hizalı}}}$.

Bu seri gösterimin iki yorumu vardır:

• İlk olarak, bu serinin benzer bir formu ilk olarak Pollard'da (1948) verilmiştir.^[7] ve "Mittag-Leffler işlevi ile ilişkisi ", belirtiliyor ki ${ displaystyle { mathfrak {N}} _ { alpha} (x) = { frac { alpha ^ {2} x ^ { alpha}} { Gama sol ({ frac {1} { alfa}} sağ)}} H _ { alpha} (x ^ { alpha}),}$ nerede ${ displaystyle H _ { alpha} (k)}$ Mittag-Leffler fonksiyonunun Laplace dönüşümüdür ${ displaystyle E _ { alpha} (- x)}$ .
• İkinci olarak, bu seri Wright işlevinin özel bir durumudur. ${ displaystyle phi _ { lambda, mu} (z)}$: (Bkz.Bölüm 1.4 ^[5])

${ displaystyle { begin {align} { mathfrak {N}} _ { alpha} (x) & = { frac { alpha} { pi Gama ({ frac {1} { alpha}} )}} toplam _ {n = 1} ^ { infty} { frac {(-1) ^ {n} {x} ^ { alpha n}} {n!}} , sin (( alfa n + 1) pi) Gama ( alpha n + 1) & = { frac { alpha} { Gama sol ({ frac {1} { alpha}} sağ)}} phi _ {- alpha, 0} (- x ^ { alpha}), , { text {nerede}} , , phi _ { lambda, mu} (z) = toplam _ {n = 0} ^ { infty} { frac {z ^ {n}} {n! , Gama ( lambda n + mu)}}, lambda> -1. end {hizalı} }}$

Kanıt, Gama fonksiyonunun yansıma formülü ile elde edilir: ${ Displaystyle sin (( alfa n + 1) pi) Gama ( alfa n + 1) = pi / Gama (- alfa n)}$, eşlemeyi kabul eden: ${ displaystyle lambda = - alpha, mu = 0, z = -x ^ { alpha}}$ içinde ${ displaystyle phi _ { lambda, mu} (z)}$. Wright temsili kararlı sayım dağılımının birçok istatistiksel özelliği için analitik çözümlere götürür ve kesirli analizle başka bir bağlantı kurar.

Başvurular

Kararlı sayı dağılımı, VIX'in günlük dağılımını oldukça iyi temsil edebilir. Varsayılıyor ki VIX gibi dağıtılır ${ displaystyle { mathfrak {N}} _ { frac {1} {2}} ( nu; nu _ {0}, theta)}$ ile ${ displaystyle nu _ {0} = 10,4}$ ve ${ displaystyle theta = 1,6}$ (Bkz.Bölüm 7 ^[1]). Bu nedenle, kararlı sayı dağılımı, bir oynaklık sürecinin birinci dereceden marjinal dağılımıdır. Bu içerikte, ${ displaystyle nu _ {0}}$ "zemin volatilitesi" olarak adlandırılır. Pratikte, VIX nadiren 10'un altına düşer. Bu fenomen, "zemin dalgalanması" kavramını haklı çıkarır. Aşağıda bir uyum örneği gösterilmektedir:

VIX günlük dağıtım ve sabit sayıma uygun

Ortalama geri dönüşlü bir SDE biçimi ${ displaystyle { mathfrak {N}} _ { frac {1} {2}} ( nu; nu _ {0}, theta)}$ değiştirilmiş bir Cox – Ingersoll – Ross (CIR) modeli. Varsaymak ${ displaystyle S_ {t}}$ oynaklık süreci, elimizde

${ displaystyle dS_ {t} = { frac { sigma ^ {2}} {8 theta}} (6 theta + nu _ {0} -S_ {t}) , dt + sigma { sqrt {S_ {t} - nu _ {0}}} , dW,}$

nerede ${ displaystyle sigma}$ sözde "hacim hacmi" dir. VIX için "vol of vol" denir VVIX, yaklaşık 85 tipik bir değere sahiptir.^[8]

Bu SDE analitik olarak izlenebilir ve tatmin edici Feller durumu, Böylece ${ displaystyle S_ {t}}$ asla aşağı inmez ${ displaystyle nu _ {0}}$. Ancak teori ile pratik arasında ince bir mesele var. VIX'in aşağıya inme olasılığı yaklaşık% 0,6 olmuştur ${ displaystyle nu _ {0}}$. Buna "yayılma" denir. Bunu ele almak için, karekök terimi ile değiştirilebilir. ${ displaystyle { sqrt { max (S_ {t} - nu _ {0}, delta nu _ {0})}}}$, nerede ${ displaystyle delta nu _ {0} yaklaşık 0,01 , nu _ {0}}$ için küçük bir sızıntı kanalı sağlar ${ displaystyle S_ {t}}$ biraz aşağı kaymak ${ displaystyle nu _ {0}}$.

Son derece düşük VIX okuması, çok rahat bir pazar olduğunu gösterir. Böylece yayılma durumu, ${ displaystyle S_ {t} < nu _ {0}}$, belirli bir önem taşır - Meydana geldiğinde, genellikle iş döngüsünde fırtına öncesi sakinliği gösterir.

Kesirli hesap

Mittag-Leffler işlevi ile ilişkisi

Bölüm 4'ten,^[9] ters Laplace dönüşümü ${ displaystyle H _ { alpha} (k)}$ of Mittag-Leffler işlevi ${ displaystyle E _ { alpha} (- x)}$ dır-dir (${ displaystyle k> 0}$)

${ displaystyle H _ { alpha} (k) = { mathcal {L}} ^ {- 1} {E _ { alpha} (- x) } (k) = { frac {2} { pi }} int _ {0} ^ { infty} E_ {2 alpha} (- t ^ {2}) cos (kt) , dt.}$

Öte yandan, aşağıdaki ilişki Pollard (1948) tarafından verilmiştir:^[7]

${ displaystyle H _ { alpha} (k) = { frac {1} { alpha}} { frac {1} {k ^ {1 + 1 / alpha}}} L _ { alpha} sol ( { frac {1} {k ^ {1 / alpha}}} sağ).}$

Böylece ${ displaystyle k = nu ^ { alpha}}$, kararlı sayım dağılımı ile Mittag-Leffter fonksiyonu arasındaki ilişkiyi elde ederiz:

${ displaystyle { mathfrak {N}} _ { alpha} ( nu) = { frac { alpha ^ {2} nu ^ { alpha}} { Gama sol ({ frac {1} { alpha}} right)}} H _ { alpha} ( nu ^ { alpha}).}$

Bu ilişki şu adreste hızlıca doğrulanabilir: ${ displaystyle alpha = { frac {1} {2}}}$ nerede ${ displaystyle H _ { frac {1} {2}} (k) = { frac {1} { sqrt { pi}}} , e ^ {- k ^ {2} / 4}}$ ve ${ displaystyle k ^ {2} = nu}$. Bu, iyi bilinen çeyrek kararlı sayım sonuç:

${ displaystyle { mathfrak {N}} _ { frac {1} {2}} ( nu) = { frac { nu ^ {1/2}} {4 , Gama (2)}} times { frac {1} { sqrt { pi}}} , e ^ {- nu / 4} = { frac {1} {4 , { sqrt { pi}}}} nu ^ {1/2} , e ^ {- nu / 4}.}$

Zaman kesirli Fokker-Planck denklemiyle ilişki

Sıradan Fokker-Planck denklemi (FPE) ${ displaystyle { frac { kısmi P_ {1} (x, t)} { kısmi t}} = K_ {1} , { tilde {L}} _ {FP} P_ {1} (x, t)}$, nerede ${ displaystyle { tilde {L}} _ {FP} = { frac { kısmi} { kısmi x}} { frac {F (x)} {T}} + { frac { kısmi ^ { 2}} { kısmi x ^ {2}}}}$ Fokker-Planck uzay operatörü, ${ displaystyle K_ {1}}$ ... difüzyon katsayısı, ${ displaystyle T}$ sıcaklık ve ${ displaystyle F (x)}$ dış alandır. Zaman-kesirli FPE, ek kesirli türev ${ displaystyle , _ {0} D_ {t} ^ {1- alpha}}$ öyle ki ${ displaystyle { frac { kısmi P _ { alpha} (x, t)} { kısmi t}} = K _ { alpha} , _ {0} D_ {t} ^ {1- alpha} { tilde {L}} _ {FP} P _ { alpha} (x, t)}$, nerede ${ displaystyle K _ { alpha}}$ fraksiyonel difüzyon katsayısıdır.

İzin Vermek ${ displaystyle k = s / t ^ { alpha}}$ içinde ${ displaystyle H _ { alpha} (k)}$, zaman kesirli FPE (Denklem (16) için çekirdeği elde ederiz. ^[10])

${ displaystyle n (s, t) = { frac {1} { alpha}} { frac {t} {s ^ {1 + 1 / alpha}}} L _ { alpha} sol ({ frac {t} {s ^ {1 / alpha}}} sağ)}$

kesirli yoğunluğun ${ displaystyle P _ { alpha} (x, t)}$ sıradan bir çözümden hesaplanabilir ${ displaystyle P_ {1} (x, t)}$ üzerinden

${ displaystyle P _ { alpha} (x, t) = int _ {0} ^ { infty} n sol ({ frac {s} {K}}, t sağ) , P_ {1} (x, s) , ds, { text {nerede}} K = { frac {K _ { alpha}} {K_ {1}}}.}$

Dan beri ${ displaystyle n ({ frac {s} {K}}, t) , ds = Gama sol ({ frac {1} { alpha}} sağ) { frac {1} { alpha nu}} , { mathfrak {N}} _ { alpha} ( nu; theta = K ^ {1 / alpha}) , d nu}$ değişken değişikliği yoluyla ${ displaystyle nu t = s ^ {1 / alpha}}$, yukarıdaki integral ile ürün dağıtımı olur ${ displaystyle { mathfrak {N}} _ { alpha} ( nu)}$, benzer "lambda ayrışması "kavramı ve zaman ölçeklendirmesi ${ displaystyle t Sağa ( nu t) ^ { alfa}}$:

${ displaystyle P _ { alpha} (x, t) = { frac { Gama sol ({ frac {1} { alpha}} sağ)} { alpha}} int _ {0} ^ { infty} { frac {1} { nu}} , { mathfrak {N}} _ { alpha} ( nu; theta = K ^ {1 / alpha}) , P_ {1 } (x, ( nu t) ^ { alpha}) , d nu.}$

Buraya ${ displaystyle { mathfrak {N}} _ { alpha} ( nu; theta = K ^ {1 / alpha})}$ kirlilik dağılımı olarak yorumlanır, birim olarak ifade edilir ${ displaystyle K ^ {1 / alpha}}$, bu neden olur anormal difüzyon.

Ayrıca bakınız

• Lévy uçuşu
• Lévy süreci
• Kesirli hesap
• Anormal difüzyon

Referanslar

Dış bağlantılar

• R Paket içeriği "stabilist" Diethelm Wuertz, Martin Maechler ve Rmetrics çekirdek ekip üyeleri tarafından. Kararlı yoğunluk, olasılık, nicelikler ve rastgele sayıları hesaplar. 12 Eylül 2016'da güncellendi.